水下爆炸下水面船冲击环境特性研究
【学位单位】:中国舰船研究院
【学位级别】:硕士
【学位年份】:2018
【中图分类】:U674.7
【部分图文】:
中国舰船研究院硕士学位论文于水中声速,冲击波快速地呈向外传播,压力呈指数衰减,当冲击波压力衰减的时候,其速度衰减到声速继续向前传播。气体物质产生的气泡在爆轰完成后力比周围流体的压力大很多,气泡不断膨胀。当气泡膨胀到内部压力等于外部,气泡膨胀速度达到峰值。接着,由于外部流体向外扩散的惯性,使得气泡继续内部的压力小于外部流场的压力,压力波开始出现负值,直到流体向外扩撒的毕,此时气泡体积达到最大值,气泡内部压力最低。这时,由于周围流体的势,在其压缩下,气泡开始收缩,内部压力又开始变大。当气泡内的压力再次等的静压力时,气泡收缩速度达到最大值。然后,周围流体在惯性作用下继续压气泡内压力升高到最大值,既气泡脉动压力的峰值。如果气泡未破碎,再膨胀再反复,形成气泡的脉动压力。同时气泡在水中浮力作用下,在脉动的过程中向直至达到自由面破裂,如图 1.1 所示。
图 1.2 水下爆炸现象[16]下爆炸所产生的能量主要由冲击波和气泡脉动所携带。一次水下爆炸发生后占有 53%的能量,而气泡占有 47%。在传播过程中,冲击波损失约 20%的能成结构物的损伤;而气泡第一次膨胀、收缩过程损失约 13%的能量,有 17%泡被压到最小时散失,剩下的用于产生第二次的压力波。冲击波最初以超音距的增加冲击波压力逐渐减小,其传播速度逐渐下降到了水中声速(汪俊前,冲击波能量和冲量的计算还基本使用 Cole(1960)[14]的经验公式,有的式系数虽有所不同,但相差不大。不过,气泡脉动载荷的作用,不同学者得却不尽相同(Miller,1994)[18]。张效慈(1997)[15]和李玉节等(2001)[13]考和自由面效应,将 Cole 的经典水下爆炸气泡理论进行了的相应的扩展。 冲击环境及冲击谱
图 1.3 冲击谱计算模型示意图i 振子绝对位移为 ( )iy t ,相对位移为 ( )ix t 程为:2( ) [ ( ) ( )] 0iy t y t z t (1.9),得到相对运动方程:2( ) ( ) ( )i i ix t x t z t条件为 x 0 x 0 0,则式(1.10)可解得 01sinti iix t z t d 即为圆频率i 的振子的位移谱值
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