等效表面等离子激元的理论与应用研究
【学位单位】:南京航空航天大学
【学位级别】:硕士
【学位年份】:2018
【中图分类】:TN713
【部分图文】:
+ + + - - - + + +- - -金属xyH图 1.2 金属与电介质交界面 SPPs 的场分布散关系方程我们可以知道 SPPs 以表面波的形式沿着金属与介质的场的幅值最大,在垂直于交界面方向随着距离的增大而呈现指数衰属与介质交界面的电场与电子密度分布态势图,形象的描述了波在波为 TE 极化的情况,采用与上述 TM 极化类似的分析方法,将电。根据边界条件,对于 z=0 处电磁场分量连续,需满足1 1 2A ( k k ) 所以等式成立的条件为1A 0,然后推出1 2A A 0。显然,TE 极属的交界面激励出 SPPs。
图 1.4 刻蚀周期孔洞的二维理想导体散关系栅结构为例来分析 Spoof SPPs 的色散关系。在这凹槽宽度为 a[38]。xyⅡⅠ x=1 y= x=d/a μx=HEkkxnductor Perfect Conxyz何结构 (b)等效 1.5 半无限大一维光栅结构及等效媒质示意图半无限大的金属表面刻蚀了周期性的凹槽,当 T沿 x 方向的分量为k ,则入射波的电场和磁场可
1, 1y z xx (1.22),对于 TM 极化的平面波入射到厚度为 h 的均 002'0 020 0ik hx z x zik hx z x zk k k k ek k k k e 1时,令式(1.23)的分母为零可得到表面模式的色散2 2000tanxk k ak hk d .24)对应的色散关系图,其中结构尺寸的参数满足,与光波段的金属-介质交界面支持的 SPPs 色散曲线很工表面等离激元。与光波段 SPPs 不同的是,此处的等何参数所决定,当xk 趋于无穷大时,角频率 无限趋
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本文编号:2873508
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