华北克拉通北缘医巫闾山韧性剪切拆离带的运动学涡度与韧性减薄量

发布时间：2019-09-10 17:36

【摘要】：医巫闾山韧性剪切拆离带位于华北克拉通北缘,为一走向NE、倾向WNW的低角度正断层系,由下盘的韧性剪切带(糜棱岩带)、未变形中生代的花岗岩体;脆性拆离断层面及上盘未变质的沉积岩系组成。以拆离断层带下盘韧性剪切带内糜棱岩长石碎斑为标志体的三维有限应变测量显示,应变主轴X轴伸长,Y轴不变,Z轴缩短。以极莫尔圆法估算拆离带内糜棱岩的运动学涡度值介于0.61到0.96,平均为0.80(涡度值是无量纲数),表明医巫闾山韧性剪切拆离带形成机制为以简单剪切为主的一般剪切作用。结合三维有限应变测量,医巫闾山韧性剪切拆离带为一加长减薄型剪切带。以有限应变测量与运动学涡度估算为基础,初步估算了该韧性剪切拆离带的韧性减薄量沿剪切拆离方向,减薄量从10%增加到40%,且减薄量与应变强度正相关、与运动学涡度负相关。
【图文】：

图3样品Fx09717-1有限应变测量结果，其中(a)为XZ面，(b)为YZ面，Ｒxz=4．2，Ｒyz=2．5;X=1．92，Y=1．14，Z=0．46，Wk=0．72Fig．3ThesampleofFx09717-1strainmeasurementusingfeldsparporphyroclastsmeasuredbyＲf/φmethod，(a)theXZsurfaceand(b)theYZsurface;Ｒxz=4．2，Ｒyz=2．5;X=1．92，Y=1．14，Z=0．46，Wk=0．723)。应变测量过程中，选择合适的应变标志体极为关键，一般而言，变形长石、石英都可作为应变标志体。本文选用长石为应变标志体主要基于如下考虑:①本区糜棱状岩石中长石含量高;②长石颗粒粗大，在露头和手标本光面尺度上易观察测量(图2);③在露头和手标本上对粗大的长石进行测量，应变测量尺度大，测量结果相对更可靠。虽然石英图4极莫尔圆法求解运动学涡度图解Fig．4TheestimationoftheKinematicvorticityusingthePolarMohrdiagram也是常用的应变测量标志体，但在本区一些强变形的岩石中，石英强烈变形呈拔丝状，颗粒边界和形态难以确定，只能在薄片下测定，尺度相对较校尽管长石所记录的应变可能小于岩石的实际应变，然而，作为统一的应变标志体，所获得的应变基本参数可用以对比韧性剪切拆离带内不同岩石的应变类型、应变强度和运动学涡度，并确定这些基本运动学参数空间分布。应变测量可以通过Ｒf/φ法(DePaor，1988)和Fry法进行，本文选择Ｒf/φ法进行应变测量。每一定向样品每一应变面(XY面、XZ面、YZ面)上分别测量的长石标志体数目为40～60个。测量数据用双曲线网(DePaor，1988)进行处理，得出三维有限应变数值Ｒxz、Ｒyz、Ｒxy。三维有限应变测量值列于表1。3．2运动学涡度估算运动学涡度估算利用极莫尔圆法:用XZ面上有限应变椭圆轴比及其最长

17-1strainmeasurementusingfeldsparporphyroclastsmeasuredbyＲf/φmethod，(a)theXZsurfaceand(b)theYZsurface;Ｒxz=4．2，Ｒyz=2．5;X=1．92，Y=1．14，Z=0．46，Wk=0．723)。应变测量过程中，选择合适的应变标志体极为关键，，一般而言，变形长石、石英都可作为应变标志体。本文选用长石为应变标志体主要基于如下考虑:①本区糜棱状岩石中长石含量高;②长石颗粒粗大，在露头和手标本光面尺度上易观察测量(图2);③在露头和手标本上对粗大的长石进行测量，应变测量尺度大，测量结果相对更可靠。虽然石英图4极莫尔圆法求解运动学涡度图解Fig．4TheestimationoftheKinematicvorticityusingthePolarMohrdiagram也是常用的应变测量标志体，但在本区一些强变形的岩石中，石英强烈变形呈拔丝状，颗粒边界和形态难以确定，只能在薄片下测定，尺度相对较校尽管长石所记录的应变可能小于岩石的实际应变，然而，作为统一的应变标志体，所获得的应变基本参数可用以对比韧性剪切拆离带内不同岩石的应变类型、应变强度和运动学涡度，并确定这些基本运动学参数空间分布。应变测量可以通过Ｒf/φ法(DePaor，1988)和Fry法进行，本文选择Ｒf/φ法进行应变测量。每一定向样品每一应变面(XY面、XZ面、YZ面)上分别测量的长石标志体数目为40～60个。测量数据用双曲线网(DePaor，1988)进行处理，得出三维有限应变数值Ｒxz、Ｒyz、Ｒxy。三维有限应变测量值列于表1。3．2运动学涡度估算运动学涡度估算利用极莫尔圆法:用XZ面上有限应变椭圆轴比及其最长轴与剪切带边界夹角通过极莫尔圆法(DePaor，1988;Zhangetal．，1997，2000)获得两特征向量(非旋转方向)的夹角(!)，取其余弦即可得到运动学涡度(涡度值是无
【作者单位】： 东华理工大学地球科学学院;中国地质科学院地质研究所;
【基金】：国家自然科学基金资助项目(编号:41662014和41102129)的成果~~
【分类号】：P542

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本文编号：2534152