中低碳钢贝氏体形核长大动力学研究

发布时间：2020-07-01 22:58

【摘要】： 钢中贝氏体相变的温度范围较宽,可形成广泛形貌的贝氏体组织。深入了解贝氏体相变机制对钢种研制有指导性意义。本文采用了具有较广泛适用性的微观组织定义,研究符合该定义的微观组织的形成机制。基于Boltzmann分布,应用Cottrell基本位错理论,推导出更为精确的计算刃型位错处可富集碳原子个数的公式。计算了奥氏体中单个和多个刃型位错处富集的碳原子个数,其随等温温度降低和奥氏体中碳浓度增加而增加。建立了描述刃型位错处富集碳原子个数及其周围贫碳区半径随时间变化关系的模型。计算了贝氏体预相变期间,碳原子向位错处富集过程和贝氏体的孕育期,理论值与实验值吻合较好。通过比较刃型位错附近的贫碳区半径和切变形核的临界半径,并分析了等温温度、界面能、位错形态、应变能等影响因素,发现温度较低时,下贝氏体可能切变形核,温度较高时,切变形核几乎不可能。分析了热力学和动力学参数,用Zener-Hillert和Bosze-Trivedi公式,计算了合金含量不同的钢的贝氏体铁素体长大速度。Fe-C合金的贝氏体铁素体长大速度符合Zener-Hillert公式,合金含量较低的钢的实验值略低于理论值,Fe-C-8.7Ni wt.%的贝氏体铁素体长大速度比理论值约慢2个数量级。扩散控制动力学方程可描述部分而非全部钢种的贝氏体铁素体长大速度。通过对界面条件和溶质拖曳效应等因素的分析,提出贝氏体相变机制可能与成分相关。基于贝氏体相变的切变机制,改进了最大形核驱动力和自催化因子的计算方法,建立了描述贝氏体体积分数随时间变化的模型。理论值和实验结果吻合较好。根据切变理论获得的最大贝氏体体积分数在较高温度时与实验值有较大偏差。提出贝氏体相变可能与温度相关。研究了Nb含量不同对贝氏体相变的影响。在30℃/s和20℃/s冷却时,Nb含量从0.01 wt.%增加到0.2 wt.%,会使Bs点升高约20℃,但是对B f的影响不明显;连续冷却过程中,先形成粗大的贝氏体铁素体片层,后继形成的贝氏体铁素体片层逐渐变细;Nb的碳化物的形成可能与Nb的扩散相关。实验用钢在30℃/s和20℃/s连续冷却时,贝氏体的形成可用扩散机制较好地解释。通过分析成分和温度对贝氏体相变的影响,提出一个可能的相变机制:如果钢中的合金元素含量较低,在较高温度等温,贝氏体可能以扩散方式形成,随着温度的降低,贝氏体以切变方式形成;如果钢中的合金元素含量很高,温度较高时,由于合金元素的溶质拖曳效应,可能难以通过扩散方式形成贝氏体组织,等温温度较低时,贝氏体可能以切变方式形成。
【学位授予单位】：上海交通大学
【学位级别】：博士
【学位授予年份】：2007
【分类号】：TG142.31
【图文】：

示意图,刃型位错,碳原子,富集

图 2－1 碳原子向刃型位错处富集示意图.2-1 Schematic illustration of carbon atoms aggregating at edge disloc引入导致体积的增量为34mΔv = π Rε'=mmR RRε m 分别为碳原子和基体原子的半径。碳原子向刃型位错处 Boltzmann 分布，对缺陷处可富集碳原子个数的计算应采用度。设单位体积内，某种原子的个数为iN ，则N C

计算公式,碳浓度,差距,计算结果

说明简化处理过程正确。式（2.47）－（2.48）的计算结果与 Hirth[22]提出的公式的计算结果对比如图2－3。从图 2－3 可以看出，用式（2.47）－（2.48）计算获得的结果与 Hirth 获得的结果在碳浓度较高时有一定差距，碳浓度较低时，差距很小。这是因为在本文的计算中，使用了更为准确的体积浓度，而 Hirth 的公式中使用了摩尔浓度。计算结果与实验结果的验证参见第三章 3.4 节和 3.6.7 节。从以上结果可以看出，本文提出的公式可用来计算任意晶体中刃型位错处富集的碳原子个数。图 2－2 不同计算公式的比较Fig.2-2 Comparison of the results of different equation

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