基于插值算法和源重建法的无相位近场天线测量研究
发布时间:2020-05-20 12:01
【摘要】:传统的近场天线测量技术需要在天线近场区使用线极化探头获取一个扫描面上均匀离散点处的电场幅值和相位,且离散点间距需满足奈奎斯特采样定理,通过近远场变换算法得到天线远场方向图。对于微波及毫米波等高频天线,其近场采样间距过小,且相位震荡剧烈,不仅会对天线测量系统提出极高的要求,而且会增加工作量进而提高测量成本。本文针对高频天线的近场采样间距过小和相位获取困难的问题,提出使用插值算法解决密集幅值测量问题,使用源重建法避免相位测量步骤,为高频天线测量系统提供了一种高可靠性、低成本的近场测量方案。首先,本文对多种插值算法在各个领域中的应用进行了深入研究,并对几种常用的插值算法进行了详尽的理论推导。在众多算法中,最邻近插值算法计算量最小,但只在矩阵元素值起伏不大时能得到令人满意的结果;样条插值算法插值精度高,性能稳定,但其需要求解方程组,且不可进行局部控制;双线性插值算法综合以上两种算法的优点,对计算量和插值精度进行了很好的折中。由于远场方向图的计算精度对近场幅值波动具有高敏感性,且近场幅值通常有局部强起伏变化,因此,本文提出在天线近场幅值测量中,先以?为间隔采样幅值,再使用双线性插值算法获取虚拟采样点(半波长采样点)处的幅值数据,最终得到以0.5?为间隔的近场幅值数据。其次,在传统的近场天线测量技术的基础上,提出使用基于源重建法的无相位近场天线测量技术解决高频天线的相位获取难题,即以天线近场幅值为参考条件,在天线的一个包围面上放置等效电流元,使用粒子群优化算法对该面电流分布进行优化,使优化后的电流分布产生的场与采样平面上场幅值的误差最小,并将优化后电流元产生的近场相位作为初始迭代相位,再使用迭代傅里叶变换算法(IFT)对相位进行精细还原,最终得到天线近场一个平面上的还原相位。最后,本文以半波振子阵列天线和角锥喇叭天线为模型,对天线近远场变换算法、基于插值算法和源重建法的无相位近场天线测量技术进行了仿真验证。仿真结果表明,双线性插值算法得到的近场插值幅值与理论幅值的吻合度良好;相比随机初始迭代相位,源重建法能够得到一组更优质的初始迭代相位,在相位还原过程中能够避免相位还原算法陷入局部最优解,并使算法有更快的收敛速度和精度,最终得到的天线远场方向图与理论方向图吻合度也满足实验要求。
【图文】:
(b) C D 图4.6 交替投影算法收敛示意图如果对于一个nx ,,有 ( ) 0nD x 且n 1nx x (对应C D 的情况),或 ( ) minnD x (对应C D 的情况),那么nx 称为式(4-51)的不动点。对于其它使 ( ) 0TD x 的点Tx ,我们称之为陷阱点。对于非凸集来说,算法最终收敛于不动点还是陷阱点取决于迭代初值,且大多数实际情况并不能保证集合C 和D都是凸集,因此选择合适的初值是保证该算法收敛的关键所在
西安电子科技大学硕士学位论文52图5.6 角锥喇叭天线模型图表5.4 角锥喇叭天线参数表波导长边 波导短边 波导长度 壁厚 喇叭长边 喇叭短边 喇叭长度76.2 mm 33.87 mm 84.67 mm 1.639 mm 152.4 mm 118.53 mm 254 mm5.4 近场变换算法验证近场天线测量技术的核心之一是近远场变换算法,具体来说,就是在天线辐射近场区放置一个扫描平面(或柱面、球面),使用线极化探头按照一定的采样间隔获取一组天线近场电场数据,然后使用特定的算法计算天线远场特性。目前广泛使用的平面近远场变换算法是傅里叶变换算法。由式(2-15)和式(2-16)可知天线远场方向图函数与平面波谱函数之间的关系为F ( , ) jk cos A( k sin cos , ksin sin )(5-39)平面波谱函数A与z d 0平面上切向场的关系为( )01( , ) ( , , )2x yzj k x k yjk dt x y tk k e x y d e dxdy a A E (5-40)具体可表示为( )0( , ) ( , , )1( , ) 2( , , )x yzx y x j k x k yjk dyxy x yk k x y de e dxdyk k ax y d AAEE(5-41)其中,2, sin cos , sin sinx yk k k k k (5-42)将式(5-41)代入式(5-39)即得到近场变换公式。为验证以上理论的正确性,首先获取 z 3.5 平面电场复振幅数据,然后使用
【学位授予单位】:西安电子科技大学
【学位级别】:硕士
【学位授予年份】:2018
【分类号】:TN820
本文编号:2672592
【图文】:
(b) C D 图4.6 交替投影算法收敛示意图如果对于一个nx ,,有 ( ) 0nD x 且n 1nx x (对应C D 的情况),或 ( ) minnD x (对应C D 的情况),那么nx 称为式(4-51)的不动点。对于其它使 ( ) 0TD x 的点Tx ,我们称之为陷阱点。对于非凸集来说,算法最终收敛于不动点还是陷阱点取决于迭代初值,且大多数实际情况并不能保证集合C 和D都是凸集,因此选择合适的初值是保证该算法收敛的关键所在
西安电子科技大学硕士学位论文52图5.6 角锥喇叭天线模型图表5.4 角锥喇叭天线参数表波导长边 波导短边 波导长度 壁厚 喇叭长边 喇叭短边 喇叭长度76.2 mm 33.87 mm 84.67 mm 1.639 mm 152.4 mm 118.53 mm 254 mm5.4 近场变换算法验证近场天线测量技术的核心之一是近远场变换算法,具体来说,就是在天线辐射近场区放置一个扫描平面(或柱面、球面),使用线极化探头按照一定的采样间隔获取一组天线近场电场数据,然后使用特定的算法计算天线远场特性。目前广泛使用的平面近远场变换算法是傅里叶变换算法。由式(2-15)和式(2-16)可知天线远场方向图函数与平面波谱函数之间的关系为F ( , ) jk cos A( k sin cos , ksin sin )(5-39)平面波谱函数A与z d 0平面上切向场的关系为( )01( , ) ( , , )2x yzj k x k yjk dt x y tk k e x y d e dxdy a A E (5-40)具体可表示为( )0( , ) ( , , )1( , ) 2( , , )x yzx y x j k x k yjk dyxy x yk k x y de e dxdyk k ax y d AAEE(5-41)其中,2, sin cos , sin sinx yk k k k k (5-42)将式(5-41)代入式(5-39)即得到近场变换公式。为验证以上理论的正确性,首先获取 z 3.5 平面电场复振幅数据,然后使用
【学位授予单位】:西安电子科技大学
【学位级别】:硕士
【学位授予年份】:2018
【分类号】:TN820
【参考文献】
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本文编号:2672592
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