标量共振态的有限温度性质以及奇特强子态的内部结构研究

发布时间：2021-08-06 01:11

　　手征微扰理论是描述低能区域强子相互作用的重要理论,它是在手征对称性的基础上建立起来的。手征微扰理论是量子色动力学的有效理论,它的自由度是轻赝标介子而不再是夸克和胶子。本文的主要工作是基于手征微扰理论展开的,包含两部分工作,下面进行简要说明。在第一部分内容中我们研究的是量子色动力学质量最低的轻味标量共振态的热力学性质,这些轻味标量共振态为f₀（500）/σ,K0*/κ,f₀（980）,a₀（980）,在幺正化U（3）手征微扰理论框架下对它们进行研究。在介子-介子散射过程中对相关的散射相移和非弹性散射系数等实验数据进行拟合,在进行成功拟合之后我们可以获得参数的数值,然后进一步计算共振态在零温下的极点和留数。在么正化的散射振幅中引入有限温度效应,我们接下来在能量的复平面上对标量共振态极点的性质进行研究。随着温度的上升,发现σ和κ的质量有很大的下降,但是当温度上升为200MeV时他们的宽度依然很大。与之形成对比的是,我们发现f₀（980）和a₀（980）的宽度和质量只有一些轻微的变化。... 

【文章来源】：河北师范大学河北省

【文章页数】：77 页

【学位级别】：硕士

【部分图文】：

1左图表示的是散射相移随能量的变化，我们将拟合的能量点上限定到

17图2.2.2左图给出的是(I,J)=(3/2,0)K道的散射相移随能量的变化，红色的实线表示的是散射相移的中心值，阴影部分代表的是散射相移的误差。右边的图为()()JI=0,2/1,K道的散射相移随能量的变化，红色的实线代表的是K道散射相移的中心值，阴影部分代表的是散射相移的误差，进行拟合的实验数据参考[23]。图2.2.3给出(I,J)=(2,0)道的散射相移随能量的变化，红色的实线代表散射相移的中心值，阴影部分代表散射相移的误差。2.3零温下的标量共振态性质前文通过拟合确定了所有的未知参数，下面讨论出现在幺正化散射振幅的能量复平

17图2.2.2左图给出的是(I,J)=(3/2,0)K道的散射相移随能量的变化，红色的实线表示的是散射相移的中心值，阴影部分代表的是散射相移的误差。右边的图为()()JI=0,2/1,K道的散射相移随能量的变化，红色的实线代表的是K道散射相移的中心值，阴影部分代表的是散射相移的误差，进行拟合的实验数据参考[23]。图2.2.3给出(I,J)=(2,0)道的散射相移随能量的变化，红色的实线代表散射相移的中心值，阴影部分代表散射相移的误差。2.3零温下的标量共振态性质前文通过拟合确定了所有的未知参数，下面讨论出现在幺正化散射振幅的能量复平


本文编号：3324773