宽方位地震资料方位各向异性处理技术研究

发布时间：2021-10-24 20:01

　　随着油气勘探开发的精细发展以及采集技术的不断提高,宽方位地震勘探已经成为油气勘探的新热点。宽方位地震资料中蕴含着丰富的地震信息,有助于识别小断层、微幅构造和高角度裂缝等。然而,随着采集方位角的增大,在增加采集照明度的同时,也导致了与方位角相关的速度各向异性问题开始凸显,目前针对各向异性处理大多是针对VTI介质的处理,没有考虑HTI介质的方位各向异性处理,因此方位各向异性的存在对宽方位地震资料处理提出了更高的要求。针对这一问题,本文从HTI介质的地震波传播理论出发,首先回顾了两个经典的各向异性理论Hudson理论和Thomsen理论。以HTI介质中地震波传播的动力学理论为基础,研究了HTI介质中纵波反射系数、走时以及速度的方位各向异性特征。在此基础上,利用交错网格有限差分数值模拟方法对HTI介质进行了二维三分量正演模拟,通过分析波场快照、单炮记录以及共偏移距道集,认为HTI介质内弹性波场特征是非常复杂的,存在横波分裂和再分裂现象,并含有导波等特殊弹性波。HTI介质顶界面和底界面的反射纵波以及转换波振幅存在方位各向异性,底界面反射纵波和转换波速度也存在方位各向异性,其形态都近似成一个椭圆。... 

【文章来源】：东北石油大学黑龙江省

【文章页数】：66 页

【学位级别】：硕士

【部分图文】：

Hf】介质中纵波随方位角和入射角变化的走时圈

再根据公式(2.5)来计算走时，选取裂缝的对称轴方位角为 0o，测线的方位角分别o、60o、90o，炮检距从 0 到 3 千米变化，因为入射角是随着炮检距的变化而变化比关系，所以这里用炮检距来表示走时随着入射角的变化情况。通过计算得到的曲线如图 2.5 所示：通过分析曲线可以看出，当炮检距增大时即入射角增大时质中的 4 条曲线的走时都增大，且 4 条曲线之间的走时差异也逐渐增大，当方位走时最大，而方位角为 90o时走时最短，而此模型的裂缝的对称轴方位角为 0o，测线方位角与裂缝的发育方向平行时走时最小，垂直时走时最大。为了验证此在此模型的基础上固定炮检距，选取三种不同的炮检距分别为 500m、1000m，方位角都是从 0o到 360o的间隔 30o变化，得到的曲线如图 2.6 所示，炮检距 时走时最大，分析三条曲线可以得到相同的规律，三条曲线都是在 0o、180o和 3最大，在 90o和 270o时走时最小，由此可证明上面的结论，即纵波走时方位椭圆示裂缝的发育方向。表 2-3 单层 HTI 介质模型 (模型 2) （V） (/)pvertV kms（ km/s）s vertV厚度（km）143 -0.184 2.662 1.5 1.5

【参考文献】：
期刊论文
[1]宽方位纵波地震资料HTI各向异性校正方法研究与应用[J]. 贾福宗,李道善,曹孟起,李隆梅,黄莉莉.  石油物探. 2013(06)
[2]各向异性叠前时间偏移技术在大庆探区的应用[J]. 孙长赞,王建民,冯文霞,那晓敏.  石油地球物理勘探. 2010(S1)
[3]地震勘探中的各向异性影响问题研究[J]. 凌云,郭向宇,孙祥娥,高军,孙德胜,林吉祥.  石油地球物理勘探. 2010(04)
[4]基于HTI介质理论的纵波速度分析方法[J]. 马昭军,唐建明.  新疆石油地质. 2010(04)
[5]含直立裂缝粘弹性介质地震波场正演模拟[J]. 韩令贺,何兵寿,张会星.  山东科技大学学报(自然科学版). 2010(01)
[6]油气储层裂缝定量描述及其地质意义[J]. 王香增,方永平.  地质通报. 2008(11)
[7]含直立裂隙介质的弹性波动方程正演模拟[J]. 张晶,何兵寿,张会星.  中国煤炭地质. 2008(01)
[8]宽方位角地震勘探技术评述[J]. 张军华,朱焕,郑旭刚,王伟,周振晓,钟磊.  石油地球物理勘探. 2007(05)
[9]层状各向异性介质中横波分裂和再分裂数值模拟[J]. 裴正林.  石油地球物理勘探. 2006(01)
[10]几种反射波时距方程的比较[J]. 刘洋,魏修成.  地球物理学进展. 2005(03)

博士论文
[1]方位各向异性介质AVO及弹性波阻抗研究[D]. 刘前坤.吉林大学 2008

硕士论文
[1]方位各向异性介质的地震波正演模拟及属性提取方法研究[D]. 何俊霖.中国石油大学 2011
[2]三维方位各向异性分析及裂缝检测[D]. 刘建英.成都理工大学 2010
[3]EDA介质地震波场数值模拟研究[D]. 黄天俊.成都理工大学 2008
[4]方位各向异性介质纵波速度分析方法研究与应用[D]. 孙晶波.中国石油大学 2007



本文编号：3455891