几种纳米结构非线性光学性质的理论研究
发布时间：2021-01-20 13:36
非线性光学（NLO）材料在光通讯、光计算机、光存储等高科技术领域的广泛应用,促使人们去开发和设计高性能的非线性光学材料。非线性光学响应的强度主要通过非线性光学系数来衡量,因此研究高性能的非线性光学材料的首要任务就是提高体系的非线性光学系数。本文采用量子化学方法,对一些纳米结构的非线性光学性质进行理论研究。本文主要内容如下:1、研究了多种推、拉电子基团端位取代H─（CH═CH）n─H的电子结构,并在LC-BLYP/6-31G（d）水平上计算了推电子基团（─NH2、─OH、─NHCOH、─CH3）、拉电子基团（─F、─Cl、─C6H5、─C≡CH、─CN、─CHO、─NO2）对长程共轭烯烃分子结构的非线性光学性质的影响。结果表明,单独推或拉电子基团均能有效的增大共轭多烯结构的超极化率（β0）。β0从结构H─（CH═CH）6─H的0.6分别增大到NH2─（CH═CH）
【文章来源】：烟台大学山东省
【文章页数】：83 页
【学位级别】：硕士
【部分图文】：
在LC-BLYP水平上NH2─(CH=CH)
27图 4.1 硼边缘掺杂 SWCNT 的七个结构，硼原子取代的一端定义为 DU，另一端为 DLFig. 4.1 Seven structures of boron edge-doped SWCNT are formed by doping boron atom(s) into tpristine SWCNT (5. 0), The mean diameter DUfor the upper side (boron-doped) and DLfor the lowside未掺杂的 SWCNT (5. 0)以及七个硼边缘掺杂的 SWCNT 的全实频结构见图 4根据硼原子数目 n 和位置，将掺杂结构表示为 1B、2B1、2B2、3B1、3B2、4B、和 5BB 前面的数字 1 ~ 5 表示硼的取代个数，下标表示不同位置的取代。B 掺杂端的平直径表示为 DU，未掺杂端平均直径表示为 DL。从表 4-2 可以看出，掺杂端平均直径 DU均大于未掺杂端的 DL，而且均大于
子掺杂取代的超短单壁碳纳米管的静态第一超极化率的理论研究。这表明硼的边缘掺杂对 SWCNT 的几何结构产生了影响的边缘掺杂使得 DU小于 DL，这与硼掺杂结果正好相反。的关系见图 4-2，七个掺杂结构的能隙大小粗略的随硼原子结构的稳定性随着掺杂数目你而增大。
【参考文献】：
期刊论文
[1]高质量氮掺杂单壁碳纳米管的可控制备（英文）[J]. 侯鹏翔,宋曼,李金成,刘畅,李世胜,成会明. Science China Materials. 2015(08)
[2]供体-锯齿型碳纳米管-受体的非线性光学响应对管径的依赖性[J]. 刘英涛,王鑫,刘翔宇,冀永强. 化学学报. 2012(09)
[3]Lindqvist型钼酸盐修饰的碳纳米管二阶非线性光学性质的理论研究[J]. 马腾颖,关威,温世正,郎中玲,颜力楷,苏忠民. 高等学校化学学报. 2012(05)
[4]光电功能晶体材料研究进展[J]. 王继扬,吴以成. 中国材料进展. 2010(10)
[5]10 fs超快聚苯乙烯非线性光子晶体全光开关[J]. 刘晔,秦飞,李志远. 激光与光电子学进展. 2010(03)
[6]巩固优势 再攀高峰——记我国无机非线性光学晶体的发展历程[J]. 沈德忠. 新材料产业. 2009(10)
[7]新型双光子引发剂光聚合行为及微器件制备[J]. 郭福全,胡治元,付新建,张其锦,黄文浩,夏安东. 中国激光. 2009(06)
[8]碳纳米管非线性光限幅机理的研究[J]. 袁艳红,侯洵,王相虎,赵华. 上海电机学院学报. 2008(02)
[9]激光在玻璃内诱导功能晶体新进展[J]. 戴晔,余昺鲲,邱建荣. 激光与光电子学进展. 2008(06)
[10]中红外波段二阶非线性光学晶体材料研究进展[J]. 苏旭,刘涛,张刚,陈兴国,秦金贵,陈创天. 无机化学学报. 2006(07)
博士论文
[1]某些电子化物及分子的非线性光学性质和电场效应[D]. 白杨.吉林大学 2013
[2]从分子到纳米体系的非线性光学性质的理论研究[D]. 刘振波.吉林大学 2012
[3]大的非线性光学响应的分子设计[D]. 徐红亮.吉林大学 2008
本文编号：2989141
【文章来源】：烟台大学山东省
【文章页数】：83 页
【学位级别】：硕士
【部分图文】：
在LC-BLYP水平上NH2─(CH=CH)
27图 4.1 硼边缘掺杂 SWCNT 的七个结构，硼原子取代的一端定义为 DU，另一端为 DLFig. 4.1 Seven structures of boron edge-doped SWCNT are formed by doping boron atom(s) into tpristine SWCNT (5. 0), The mean diameter DUfor the upper side (boron-doped) and DLfor the lowside未掺杂的 SWCNT (5. 0)以及七个硼边缘掺杂的 SWCNT 的全实频结构见图 4根据硼原子数目 n 和位置，将掺杂结构表示为 1B、2B1、2B2、3B1、3B2、4B、和 5BB 前面的数字 1 ~ 5 表示硼的取代个数，下标表示不同位置的取代。B 掺杂端的平直径表示为 DU，未掺杂端平均直径表示为 DL。从表 4-2 可以看出，掺杂端平均直径 DU均大于未掺杂端的 DL，而且均大于
子掺杂取代的超短单壁碳纳米管的静态第一超极化率的理论研究。这表明硼的边缘掺杂对 SWCNT 的几何结构产生了影响的边缘掺杂使得 DU小于 DL，这与硼掺杂结果正好相反。的关系见图 4-2，七个掺杂结构的能隙大小粗略的随硼原子结构的稳定性随着掺杂数目你而增大。
【参考文献】：
期刊论文
[1]高质量氮掺杂单壁碳纳米管的可控制备（英文）[J]. 侯鹏翔,宋曼,李金成,刘畅,李世胜,成会明. Science China Materials. 2015(08)
[2]供体-锯齿型碳纳米管-受体的非线性光学响应对管径的依赖性[J]. 刘英涛,王鑫,刘翔宇,冀永强. 化学学报. 2012(09)
[3]Lindqvist型钼酸盐修饰的碳纳米管二阶非线性光学性质的理论研究[J]. 马腾颖,关威,温世正,郎中玲,颜力楷,苏忠民. 高等学校化学学报. 2012(05)
[4]光电功能晶体材料研究进展[J]. 王继扬,吴以成. 中国材料进展. 2010(10)
[5]10 fs超快聚苯乙烯非线性光子晶体全光开关[J]. 刘晔,秦飞,李志远. 激光与光电子学进展. 2010(03)
[6]巩固优势 再攀高峰——记我国无机非线性光学晶体的发展历程[J]. 沈德忠. 新材料产业. 2009(10)
[7]新型双光子引发剂光聚合行为及微器件制备[J]. 郭福全,胡治元,付新建,张其锦,黄文浩,夏安东. 中国激光. 2009(06)
[8]碳纳米管非线性光限幅机理的研究[J]. 袁艳红,侯洵,王相虎,赵华. 上海电机学院学报. 2008(02)
[9]激光在玻璃内诱导功能晶体新进展[J]. 戴晔,余昺鲲,邱建荣. 激光与光电子学进展. 2008(06)
[10]中红外波段二阶非线性光学晶体材料研究进展[J]. 苏旭,刘涛,张刚,陈兴国,秦金贵,陈创天. 无机化学学报. 2006(07)
博士论文
[1]某些电子化物及分子的非线性光学性质和电场效应[D]. 白杨.吉林大学 2013
[2]从分子到纳米体系的非线性光学性质的理论研究[D]. 刘振波.吉林大学 2012
[3]大的非线性光学响应的分子设计[D]. 徐红亮.吉林大学 2008
本文编号：2989141
本文链接：https://www.wllwen.com/kejilunwen/cailiaohuaxuelunwen/2989141.html
