声简正波耦合暨R-ω平面干涉条纹机理研究

发布时间：2020-04-07 21:32

【摘要】：海洋环境复杂多变,利用声场的变化来反演海洋环境的信息是海洋声学的一大课题。而根据环境的变化来研究声传播的规律,为反演海洋环境提供有价值的结论是前提条件。 本文首先研究了水体不均匀时的声简正波耦合机理,然后对声场强度的R-ω平面的干涉条纹机理进行了初步分析。 海洋内部存在水体不均匀时,声场的变化可以通过简正波的耦合表现出来。简正波耦合模式有双向全耦合模式、单向耦合模式、绝热近似模式。本文根据Evans解决简正波耦合模式的思路,采用微扰理论方法,结合相移的变化,推导出一种表现水体不均匀情况下的总耦合散射微扰积分表达式。这个表达式是反映简正波耦合的解析表达式,清楚的表明了水体的不均匀变化,尤其是不均匀水体对声速剖面的扰动,进而对声传播的影响。采用这种积分形式并结合相应的物理解释,可以更为直观的刻画简正波耦合的物理图像。 声场强度的R-ω平面经常会出现干涉条纹结构。对于与距离无关的海洋波导,采用波导不变量法,即用干涉图中的频率、距离和干涉条纹的斜率定义的一个标量参数β,可以分析给定环境下的R-ω平面干涉条纹机理。本文应用水平波数的微扰公式,在绝热近似下,推导了一种海洋声道水平缓变下的波导不变量近似表达式。该表达式可用于水平缓变海洋波导R-ω平面干涉条纹分析。 R-ω平面中还存在细节的干涉结构,本文根据简正波干涉项逐次叠加的方法,结合相位和形成干涉项的两号简正波之间的水平相干距离随频率的变化,物理解释了R-ω平面中细节干涉结构的形成机理。详细分析了干涉条纹的“分叉”、分裂以及固定距离与频率的取值范围情况下,平面增加新的干涉线段的原因:分析了在固定距离范围时,出现了“孤立的干涉亮线”的物理机理;分析了频率范围包含简正波截止频率时R-ω平面的干涉图案的变化。 本论文研究在一定意义上,将有益于深入理解海洋声简正波耦合机理和R-ω平面干涉条纹形成机理。
【图文】：

场的声场强度刻画在以水平距离和声源距离为坐标的二维平面(尺一。平面)上会出现干涉条纹图案。同样，声功率、声压谱密度等物理量刻画在阶。平面上也会出现条纹图案。如图1.1由圣地亚哥浅海实验3中某一水听器收集的数据而估计的声压谱密度干涉图。

那么有kzD一〔m一告)一‘，2，…(2.23)这就是说，kmr必须取以下特征值，}厂z_、，2k一(k’一[;m一合)合」，m一‘，2，…(2.24)其中k=可c(2.25)相应的特征函数为、(z卜德51·。一)，(2.26)这时声场的表达式为，p(r，·，，一命鑫5‘·扭一，sni伍一H)”’伍一，(2.27)展开式中的每一项都以sni伍二)z的形式与深度构成三角函数关系。为了定性的了解模式问题的特点，下面给出前四阶简正波的模式
【学位授予单位】：中国海洋大学
【学位级别】：硕士
【学位授予年份】：2005
【分类号】：P733.2

【引证文献】

相关硕士学位论文 前2条

1 赵振东;浅海声场干涉结构与宽带声源测距研究[D];中国海洋大学;2010年

2 郭咏;基于OMAP-L137平台利用干涉谱提取动目标参数的研究[D];哈尔滨工程大学;2012年

本文编号：2618417