Kinematic空间中的全息性质及其张量网络表述
发布时间：2021-11-17 18:44
Ryu-Takayanagi公式是现在规范-引力对偶和衍生时空几何的重要概念。最近对这个公式的“比特流”诠释为理解全息提供了一个很有趣的尝试,而我们研究了基于张量网络,特别是在Kinematic空间的多尺度纠缠拟态网络（MERA）的量子比特流推广。我们发现,在大极限下,MERA的isometry张量可以看做信息比特流的一个“源”（或者“穴”）,这相当于在原来的比特流图像上引入一个密度:即isometry的密度。而大极限也意味着,经典引力时空可以从张量网络的比特流衍生出来,在这里,衍生出来的时空即是Kinematic空间。另一方面,宇宙学对测试量子引力效应有着关键的作用,但现在仍缺少对我们真实宇宙的全息对偶和信息论上的解释。恰巧的是,Kinematic空间是一个de Sitter空间,它与我们真实的宇宙更为息息相关。在这里,我们给出了一些信息理论概念的宇宙学解释。特别地,我们展示了MERA张量网络的复杂度可以被看作de Sitter宇宙的Fisher信息测度,这是基于以下三点:（i）全息纠缠熵有张量网络描述以及信息理论的解释;（ii）De Sitter时空的在壳作用量有等价的Fisher...
【文章来源】：南昌大学江西省 211工程院校
【文章页数】：71 页
【学位级别】：硕士
【部分图文】：
将系统分为两部分和，它们之间的纠缠熵由附近贡献
多量子系统的态，比如有能隙的局域哈密顿系统的低能态[31]，一个特点，即它与 的面积是成正比的，即所谓“面积律”，这力学熵一个很大的区别。对于一个 维自由场，我们在空间距离截断 ，这是因为量子场的自由度是无穷的，不取截断会导致发散主导项有面积律[31-32]， 依赖于具体场理论，省略号后面是次要的贡献。这说明，纠缠熵自于 附近内外的自由度的纠缠，这是许多局域哈密顿系统所具.3）式是对于 的情况成立的， 的情况比较特殊，它的献来自于对数发散[33-34]。我们更关心共形场的情况，对于一个维 CFT，设区域 的长度为 ，则纠缠熵为[35-37]， 对数发散的。我们下面的讨论都是考虑二维 CFT 的情况。
第 2 章 全息纠缠熵与张量网络张量网络的基本概念，张量网络是凝聚态物子态的一种工具[43]。通常对于一个多体于巨大，这对于实际模拟计算来说是非常困我们来说，我们只关心这个系统的一些比较顿的一些低能态（它满足面积律），这样就，用张量网络的方法能大大缩小计算时的 Hi们将介绍最简单的 MPS 张量网络和目前比较者，现在正作为一个重要的方向被用于全息
本文编号：3501469
【文章来源】：南昌大学江西省 211工程院校
【文章页数】：71 页
【学位级别】：硕士
【部分图文】：
将系统分为两部分和，它们之间的纠缠熵由附近贡献
多量子系统的态，比如有能隙的局域哈密顿系统的低能态[31]，一个特点，即它与 的面积是成正比的，即所谓“面积律”，这力学熵一个很大的区别。对于一个 维自由场，我们在空间距离截断 ，这是因为量子场的自由度是无穷的，不取截断会导致发散主导项有面积律[31-32]， 依赖于具体场理论，省略号后面是次要的贡献。这说明，纠缠熵自于 附近内外的自由度的纠缠，这是许多局域哈密顿系统所具.3）式是对于 的情况成立的， 的情况比较特殊，它的献来自于对数发散[33-34]。我们更关心共形场的情况，对于一个维 CFT，设区域 的长度为 ，则纠缠熵为[35-37]， 对数发散的。我们下面的讨论都是考虑二维 CFT 的情况。
第 2 章 全息纠缠熵与张量网络张量网络的基本概念，张量网络是凝聚态物子态的一种工具[43]。通常对于一个多体于巨大，这对于实际模拟计算来说是非常困我们来说，我们只关心这个系统的一些比较顿的一些低能态（它满足面积律），这样就，用张量网络的方法能大大缩小计算时的 Hi们将介绍最简单的 MPS 张量网络和目前比较者，现在正作为一个重要的方向被用于全息
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