5G毫米波阵列天线设计
【学位单位】:东南大学
【学位级别】:硕士
【学位年份】:2018
【中图分类】:TN828.6
【部分图文】:
??图2-1微带馈电窄缝天线??图2-2表示的是窄缝天线的等效串联图,输入阻抗由两部分组成,辐射电阻R和电抗元件X。??当缝隙谐振在所需要的频率上时,天线的输入阻抗的电抗部分就是0,对于介电常数低的基板而言,??偏心馈电缝隙的谐振长度在0.4和0.5个波长之间,而且还和介质材料、缝隙宽度和馈电点位置有关??[18]。??T??rh?7?t??!辐射缝IS?I?!??j?I?R?X?1??[-:::::半??屮?!?!??T??(a)?(b)??图2-2窄缝天线的等效电路图(a)矩形窄缝结构(b)等效电路图??Nakaoka等人已经给出了对于微带缝隙天线在任何馈电点位置下的辐射电阻的详细计算公式[19]。??假设缝隙以终端开路微带线为激励并且缝上电流分布为/〇〇?=冈,天线的辐射电阻可表示为??4Sn2?c〇sj;(x?+?D)dx|??R?=?(2.15)??㈤卜善崎)1??2?fPWm\2??2?v?4?/??其中,L是缝隙长度;D是偏心距离,指的是微带馈线中心到缝隙中心的距离,如图2.3??所示;Ws是缝隙宽度WS《AQ;?Wm是导带宽度;P是傅里叶变换的变量;R是在微带线上测得??的电阻值。??D/L增大,辐射电阻减小。当D/L?2?0.5时,缝隙的谐振长度可以写成:??L?=?^?-?2?厶?Z?(2.17)??其中,4是缝隙中的波长,2?A?Z是由于缝隙边缘电流不为零而引入的等效缝隙长度增量。??12??
图2-3缝隙结构示意图??接下来我们来讨论缝隙天线的辐射方向图,假设缝隙横向电场值已明确,那么缝隙天线的辐射??场就可以用电矢量位法来计算。图2.3中天线结构(D=0)的远场分量可写为:??Wi?k??.?2?2??—ikn?e ̄^k〇r?f?f??Eg?=?:?r?j?j?(—Mxsin<p?+?Mycos(p)?■?e—】Xxsin0c。坤+ysin0s_)dxdy?(2.18)?? ̄ ̄f? ̄2??^?k??2?2??=作。:肛—cos0?j?j(Mxcos<p?+?Mysimp)?■?eJk〇(xsm0cos<p+ysin0sin<p)dxdy?(2.19)?? ̄ ̄f? ̄2??M(x,y)?=?AfJ?+?Afyy是面磁流,它可以用缝隙电场来表示:??M(^,y)?=?E(x,y)?x?n?=?Eyx?+?Exy?(2.20)??当缝宽相对于自由空间波长很小时,即。对于一阶近似情况,缝隙的横向电场可认为是??恒定不变的。见图,如果仏=0并且&?=?£〇,式(2-20)和(2-21)可简化为:??.jk0E0IMse-^rsinX???—、??E0?=——???—sin(p?(2-21)??.jk0E0LWse-_sinX?^??Eay?=???—?cos(pcos0?(2.22)??v?47t?r?X??其中,X?=?^?sin0cos<p??应用公式??R^)?=?|Ee|2?+?|Ej2?=?(^^)?(2-23)??RH(0)?=?|Ee|2?+?
选择的是偏移馈电。中间边馈式就是我们最常见的微带馈电方式,微带贴片天线的馈电边是辐射边??(即贴片的宽边);而在偏移边馈式微带贴片天线中,能量是从非辐射边(即贴片的长边)馈电。如??图3-1所不:??/?^?介质板??图3-1偏移边馈式微带天线单元的结构图??根据参考文献,可知偏移边馈方式中,电场沿着非辐射边呈正弦分布,所以改变微带线在非辐??射边馈电的位置,可以改变输入阻抗[2n]。因此可以通过改变非辐射边馈电点的偏移量来优化阻抗匹??配。在非辐射边的偏移边馈可以很大幅度地调节微带天线的输入阻抗的值。而且可以看出,偏移边??馈对于谐振频率几乎不会造成影响,不会造成谐振频率的偏移。当然,通过改变辐射边的长度,也??可以调节输入阻抗。从文献中还可以看出,当馈线在或者靠近非辐射边的中心处时,天线的输入阻??抗几乎为零。??最终设计的水平线极化阵列需要水平有±60°的扫描范围,而垂直方向只需要±30°的扫描范围。??考虑到在这个频段单元的尺寸,馈电端口之间的距离很紧凑。所以设计将垂直方向两个贴片通过非??辖射边馈电连接在一起
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