τ→K s πv τ 衰变中CP不对称的研究
发布时间：2021-08-04 14:56
CP破坏（Charge-Parity Violation,CP Violation）是粒子物理学中最有趣的研究课题之一。目前,我们已先后在K、B、D介子系统中观测到了弱相互作用的CP破坏现象,并且,所有这些结果都可以用粒子物理标准模型（Standard Model,SM）中描述三代夸克混合的Cabibbo-Kobayashi-Maskawa（CKM）矩阵的单个不可约相位来解释。然而,迄今为止,我们仍然不完全清楚CP破坏的根本起源。而且,在SM的框架下由CKM机制产生的CP破坏效应太小,以致无法解释观测到的宇宙中的正-反物质不对称性。因此,深入研究CP破坏的起源、进一步寻找其它体系中的CP破坏效应将会是一件非常有意义的事情。在这方面,τ轻子的半轻衰变,除了可作为干净的环境用于研究QCD的低能行为,也适合用于研究SM或超出SM的CP破坏效应。本论文将系统研究τ→KSπvτ过程衰变率以及角分布的CP不对称性。在这之前,我们首先在第2-4章简要介绍了相关的基础知识,包括SM、CP破坏、有效理论、色散关系等。接着,我们将专注于本论文的主体,主要包括以下两部分内容:τ→KSπvτ过程衰变率的CP不...
【文章来源】：华中师范大学湖北省 211工程院校 教育部直属院校
【文章页数】：138 页
【学位级别】：博士
【部分图文】：
图３．２?ＱＣＤ胶子自能图，左列为传统的费曼图，而右列为大ＴＶｃ极限下的费曼图，其中胶子线??用双夸克线来替代，上面一行一圈内线为夸克，下面一行一圈内线为胶子
＠博士学位论文??ＤＯＣＴＯＲＡＬ?ＤＩＳＳＥＲＴＡＴＩＯＮ??＾ｓｍｓ??／ＣＡ??／?＼?５?＇Ｗｅｓ??图４．１?复平面中的一个复变函数／＆），除了起于阈值Ｓｔｈ的沿着实轴的支割线，在其他区域都是??解析的，即在Ｓ＜Ｓｔｈ时／（Ｓ）是实的，而在Ｓ＞Ｓｔｈ时／（ｓ）存在虚部。??们有／ｈ）ｅＲ，那么／⑶将满足以下关系??ｆ（ｓ）?＝?ｆ（ｓ＊ｙ．?（４．１．１）??当我们把函数解析延拓到整个复平面时，（４．１．１）式依然是成立的［９８］，而且这种解析延??拓是唯一的，我们把（４．１．１）式叫做Ｓｃｈｗａｒｔｚ反射原理。从上式我们可以推出??＾ｅ［／（ｓ）］?＝?＾ｅ［／（ｓ＊）］，?Ｑｍ［／（ｓ）］?＝?－＾ｓｍ［ｆ（ｓ＊）］，?（４．１．２）??那么当我们令土?ｉｅ?（ｓｅＲ）时，我们可以得到以下关系??ｄｉｓｃ／（Ｓ）＝?Ｉ｛Ｓ?＋?ｌ￡）?￣?ｆ｛ｓ?￣?１￡）??＿?／（？ｓ?＋?ｉｇ）?—?／＊（＜ｓ?＋?ｋ）??＝?２ｉ??＝Ｑｍｆ（ｓ?＋?ｉｅ）．?（４．１．３）??如图４．１所示，利用柯西定理，在复平面内任意一点的函数／（ｓ）可以表示为柯西积分的??形式??似＝?ｈｆｊ＾ｓｄｓ、?⑷－４）??５０??
?ｘ－ｙ）??Ｊ２＾ｙ?ｋ２?＿?Ｍ２?＋?ｉｔ?［５ｍｐ?ｋｕＫ?－?Ｋｋｐ?－?（／／?ｏ?ｉ＾）］?．?（５．４．４６）??从公式（５．４．４４）给出的有效作用，我们可以很容易就推导出由交换最轻的共振态??Ｋ＊（８９２）而产生的对Ａ＇ｔｔ张量形状因子的贡献［４９，?１２９］。在把（５．４．４０）公式中给出的最低??阶ＸＰＴ的贡献也包含进来，我们可以获得Ｋｔｔ的张量形状因子为??Ｆｔ（ｓ）?＝?｜［１?＋?＾＿￡＿］，?（５，，７）??与之相对应的包含＼ＰＴ和Ｒ＼Ｔ两部分的费曼图如图５．２所示．??／?／??／?／??／?／??／?／??＾?＋?Ｋ??＼?、??＼?＼??＼?＼??＼?＼??＼?＼??图５．２?对有贡献的费曼图，包括最低手征阶的ＸＰＴ贡献（左）与在ＲｘＴ下交换最轻共振??态尺＊（８９２）而产生的对尺７Ｔ张量形状因子的贡献（右）。０表示插入一个张量流，实心圆表示矢??量共振态（双线）与两个赝标量介子（虚线）相互作用的顶点。??在的大Ｉ极限下，在交换共振态的振幅的计算中，尽管有无穷多个量子??数和／＾（８９２）相同的共振态在原则上应当被包含进来，但是实际上只有第二个共振态??７３??
【参考文献】：
期刊论文
[1]Recent anomalies in B physics[J]. Ying Li,Cai-Dian Lü. Science Bulletin. 2018(05)
本文编号：3321901
【文章来源】：华中师范大学湖北省 211工程院校 教育部直属院校
【文章页数】：138 页
【学位级别】：博士
【部分图文】：
图３．２?ＱＣＤ胶子自能图，左列为传统的费曼图，而右列为大ＴＶｃ极限下的费曼图，其中胶子线??用双夸克线来替代，上面一行一圈内线为夸克，下面一行一圈内线为胶子
＠博士学位论文??ＤＯＣＴＯＲＡＬ?ＤＩＳＳＥＲＴＡＴＩＯＮ??＾ｓｍｓ??／ＣＡ??／?＼?５?＇Ｗｅｓ??图４．１?复平面中的一个复变函数／＆），除了起于阈值Ｓｔｈ的沿着实轴的支割线，在其他区域都是??解析的，即在Ｓ＜Ｓｔｈ时／（Ｓ）是实的，而在Ｓ＞Ｓｔｈ时／（ｓ）存在虚部。??们有／ｈ）ｅＲ，那么／⑶将满足以下关系??ｆ（ｓ）?＝?ｆ（ｓ＊ｙ．?（４．１．１）??当我们把函数解析延拓到整个复平面时，（４．１．１）式依然是成立的［９８］，而且这种解析延??拓是唯一的，我们把（４．１．１）式叫做Ｓｃｈｗａｒｔｚ反射原理。从上式我们可以推出??＾ｅ［／（ｓ）］?＝?＾ｅ［／（ｓ＊）］，?Ｑｍ［／（ｓ）］?＝?－＾ｓｍ［ｆ（ｓ＊）］，?（４．１．２）??那么当我们令土?ｉｅ?（ｓｅＲ）时，我们可以得到以下关系??ｄｉｓｃ／（Ｓ）＝?Ｉ｛Ｓ?＋?ｌ￡）?￣?ｆ｛ｓ?￣?１￡）??＿?／（？ｓ?＋?ｉｇ）?—?／＊（＜ｓ?＋?ｋ）??＝?２ｉ??＝Ｑｍｆ（ｓ?＋?ｉｅ）．?（４．１．３）??如图４．１所示，利用柯西定理，在复平面内任意一点的函数／（ｓ）可以表示为柯西积分的??形式??似＝?ｈｆｊ＾ｓｄｓ、?⑷－４）??５０??
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【参考文献】：
期刊论文
[1]Recent anomalies in B physics[J]. Ying Li,Cai-Dian Lü. Science Bulletin. 2018(05)
本文编号：3321901
本文链接：https://www.wllwen.com/kejilunwen/wulilw/3321901.html
