CICC股线等效模量及力学性能分析
【学位授予单位】:兰州大学
【学位级别】:硕士
【学位授予年份】:2019
【分类号】:TL631.24
【图文】:
图 1-1 零电阻效应(a)和迈斯纳效应(b)[1,2]1935年,LondonF和LondonH[3]为了描述超导体性质总结出了了伦敦方程敦方程是根据牛顿第二定律和麦克斯韦方程提出,并且合理的解释了超导体斯纳效应和零电阻现象。1950 年,Landau 和 Ginzburg[4]根据二级相变使用数研究超导相变提出了著名的超导唯象电性 Ginzburg-Landau 方程,通过 论把参量 k 作为分界点将超导材料分为第 I 类和第 II 类两类超导体。第 I 类体只有一个临界磁场 ,当施加的外部磁场大于临界磁场 ,此时 Meissner完全失效,超导材料恢复到电阻或正常状态其超导性完全丧失。另一方面,I 类超导体有两个临界场值, 和 。施加的外部磁场在 以下时,超导现出完美的磁通排斥。施加的外部磁场在 以上但在 以下时,超导体处合态,发生部分磁通量穿透,但仍保持超导。施加的外部磁场在比 大一个级的 以上,超导性就丧失了。临界场范围的增大使得 II 型超导体更适用体应用。1957 年,Bardeen、Cooper 和 Schrieffer[5]在声子和电子作用很弱的下以近自由电子模型为基础建立了 BCS 理论,超导电流被解释为 Cooper 对
兰州大学硕士学位论文 CICC 股线等效模量及力学性能分析氧化物 Ba-La-Cu-O 材料进行研究,发现其临界温度超过了 30K,使这一发现如此引人注目的是,陶瓷通常是绝缘体,它们根本不通电。因此,研究人员没有考虑到它们可能是高温超导体的候选者。1987 年美国休斯顿大学朱经武等人和中科院物理所赵忠贤等人[10-11]各自独立的制备出临界温度超过 90K 的 YBaCuO 陶瓷高温超导体,这标志着超导材料能在液氮温区下应用,使超导材料能大规模的应用于工程。接着,临界温度为 125K 的 Tl-Ba-Ca-Cu-O[12]、临界温度为 135K 的Hg-Ba-Ca-Cu-O[13]、临界温度为 164K 的 Hg-Ba-Ca-Cu-O[14]等高温超导材料相继被人们所发现。21 世纪以来,Ksenofontov 等人[15]发现在极高压环境中 H2S 高温超导体的临界温度超过了 200K。Takahashi 和赵忠贤等人[16,17]还在铁基材料中发现了铁基超导。图 1-2 为超导材料临界温度随时间变化图。
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