高能衍射过程中的核效应
发布时间：2021-08-09 03:55
最近几年，在CERN，HERA和Tevatron的实验中又发现更多的衍射事例。随着高能衍射过程实验数据的积累，可以为核子结构的研究提供足够高的精度。高能衍射过程对探测核子结构和促进我们对辐射修正的理解非常有用。许多高能硬衍射过程被用来研究坡密子（Pomeron）的性质，重夸克偶素的衍射产生是其中的一种。η c粒子是非相对论量子色动力学（NRQCD）框架下的一个纯色八重态，深入地研究η c粒子的产生和衰变过程可以很好的检验NRQCD。在高能重离子碰撞中，反应过程非常复杂，存在多种不同的核效应。研究π A碰撞过程中η c粒子与γ光子的协同衍射产生过程中各种核效应对η c粒子衍射产生的影响，可以进一步了解核效应的产生机制。利用η c粒子产生的色八重态产生机制和硬衍射产生过程的因子化方案，在领头阶近似下，分别采用ZEUS、H1和L.Alvero等三个工作组的坡密子的部分子分布函数，计算了π介子与质子的衍射过程中η c与γ协同产生的微分截面与总截面。所得到的结果与实验数据的比较，可以检验坡密子的部分子分布函数及衍射过程的因子化方法。利用核的坡密子结构函数计算了π介子与核碰撞中η c与γ协同相干衍...
【文章来源】：华北电力大学河北省 211工程院校 教育部直属院校
【文章页数】：52 页
【学位级别】：硕士
【部分图文】：
出现在CERN1982年11刊的EMC数据图象[30]
图 2A /DiR 关于 x 的函数图[39]。，人们借鉴通过实验数据拟合自由质子部分子分布函数的方法，提出模型而得到束缚核子部分子分布函数的方法。这种方法的出发点是束核子的部分子分布都应遵循相同的 DGLAP 演化方程[37]，但是他们 演化方程的初始20Q 的部分子分布函数是不同的，一旦选定了初始部分 DGLAP 演化方程就可以得到大动量标度2Q 下束缚核子的部分子分布函自由核子部分子分布函数的方法，由拟合实验数据得到初始部分子分式，这种方法称为束缚核子部分子分布函数的整体分析法。CTEQ[9]，MSTW[40]，GJR[41]等拟合实验数据分别给出了束缚核子的部分子分过程的核效应可以按反应过程分为相干衍射和非相干衍射[42-43]。对于A + A → A + [ LRG ]+ QQ + X的相干衍射，相当于一个核放出一个坡密子，坡
图 3 （a）单举过程，（b）衍射过程衍射散射的因子化等价于 Ingelman-Schlein 模型[11]中的硬散射部分射散射归因于交换一个坡密子—一个具有真空量子数的粒子。Ingn 把坡密子看成一个真实的粒子，因此他们认为一个电子-质子衍射-坡密子碰撞而质子-质子碰撞起因于质子-坡密子碰撞。因此，他们就像一个硬衍射系数（或者 Wilson 系数，一个众所周知的坡密子-质子中的部分子密度的产物。密子假设最早是由 I.Ya.Pomeranchuk 在 1958 年提出的，用来解释高互作用的总截面。在雷吉（Regge）理论中，坡密子是一个具有真色 物 质 ， 相 当 于 它 的 雷 吉 轨 迹 ： ( ) ( 0 )'IP IP IPα t = α + αt， 其 中 IPα 20.25GeV ，t 是转移给坡密子的t 道不变动量。1985 年 G.Ingelman 和密子部分子结构的思想，然后这一思想被后来研究衍射结构函数 2DF 所证实[1-7]。目前，人们假定2DF 可以被分解为坡密子结构函数 ( i IPf ( ,)IP p ξ t（因子化假定）的乘积[47,48]。
本文编号：3331314
【文章来源】：华北电力大学河北省 211工程院校 教育部直属院校
【文章页数】：52 页
【学位级别】：硕士
【部分图文】：
出现在CERN1982年11刊的EMC数据图象[30]
图 2A /DiR 关于 x 的函数图[39]。，人们借鉴通过实验数据拟合自由质子部分子分布函数的方法，提出模型而得到束缚核子部分子分布函数的方法。这种方法的出发点是束核子的部分子分布都应遵循相同的 DGLAP 演化方程[37]，但是他们 演化方程的初始20Q 的部分子分布函数是不同的，一旦选定了初始部分 DGLAP 演化方程就可以得到大动量标度2Q 下束缚核子的部分子分布函自由核子部分子分布函数的方法，由拟合实验数据得到初始部分子分式，这种方法称为束缚核子部分子分布函数的整体分析法。CTEQ[9]，MSTW[40]，GJR[41]等拟合实验数据分别给出了束缚核子的部分子分过程的核效应可以按反应过程分为相干衍射和非相干衍射[42-43]。对于A + A → A + [ LRG ]+ QQ + X的相干衍射，相当于一个核放出一个坡密子，坡
图 3 （a）单举过程，（b）衍射过程衍射散射的因子化等价于 Ingelman-Schlein 模型[11]中的硬散射部分射散射归因于交换一个坡密子—一个具有真空量子数的粒子。Ingn 把坡密子看成一个真实的粒子，因此他们认为一个电子-质子衍射-坡密子碰撞而质子-质子碰撞起因于质子-坡密子碰撞。因此，他们就像一个硬衍射系数（或者 Wilson 系数，一个众所周知的坡密子-质子中的部分子密度的产物。密子假设最早是由 I.Ya.Pomeranchuk 在 1958 年提出的，用来解释高互作用的总截面。在雷吉（Regge）理论中，坡密子是一个具有真色 物 质 ， 相 当 于 它 的 雷 吉 轨 迹 ： ( ) ( 0 )'IP IP IPα t = α + αt， 其 中 IPα 20.25GeV ，t 是转移给坡密子的t 道不变动量。1985 年 G.Ingelman 和密子部分子结构的思想，然后这一思想被后来研究衍射结构函数 2DF 所证实[1-7]。目前，人们假定2DF 可以被分解为坡密子结构函数 ( i IPf ( ,)IP p ξ t（因子化假定）的乘积[47,48]。
本文编号：3331314
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