水下气体射流与气泡流声特性的数值模拟与实验研究
【学位授予单位】:浙江大学
【学位级别】:博士
【学位授予年份】:2018
【分类号】:O35
【图文】:
l声类比理论中,假设声源近场区域被周围静止流体包围,因此在的幅值很小,可通过式(2-30)求解声学远场的声传播。但在声体流动和漩涡脱落现象,流体的部分能量转化为声能,线性声学考虑波动方程的非线性项。图2-1展示了邋Lighthill声类比理论中情况。在湍流流动区域,声波传播方程的右端源项^#0;而周围播方程右端源项9邋=邋0。逡逑续介质,在无外力的情况下,考虑压缩性、粘性效应和流体间的可表示为逡逑)可以表示为逡逑^ ̄c2y2p邋=邋a ̄逦ct1逦OX邋fix邋j逡逑
2.4.2邋Ffowcs-Williams邋and邋Hawkings邋(FW-H)方程逡逑Ffowcs-Williams邋and邋Hawkings邋(FW-H)方程在Lighthill声类比理论的基础上考虑了逡逑运动界面S对声场的影响。假设流场区域内存在界面S邋(如图2-2所示),FW-H方程的表逡逑达式为逡逑_逦=岩邋_是{[啊+_邋v")汽’)](2-35)逡逑式中%代表流体沿界面法向的速度,\代表界面沿其法线方向的速度;引入界面函数/,逡逑有逡逑<0,region邋1逡逑/<=0,邋surfaces逦5邋(/)邋=邋|^’逦(邋一邋0逡逑>邋0,邋region邋2逦’逡逑f>0逡逑f=cu_逦逦逦region邋2逡逑,邋、、逡逑,逦f<0逦1逡逑\邋-邋,逡逑\邋region邋1邋y逡逑一逡逑n逡逑图2-2邋FW-H方程中界面函数原理图逡逑式(2-35)的左端为传统波动方程的基本形式;右端项则展示了三种不同形式的声源逡逑26逡逑
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本文编号:2738657
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