大气压直流电晕放电等离子体激励器在气流控制领域中的应用概述

发布时间：2021-08-07 14:01

　　近些年,气流主动流动控制是一个快速发展的课题,特别是在航空学方面具有极其重要的应用.在所有的气流主动流动控制方法中,非热等离子体激励器基于其系统的简单性、低功耗、具有高频实时控制能力等技术优点获得了广泛的研究.本文将综述介绍直流电晕放电等离子体在气流控制领域的发展.首先简要介绍直流电晕放电的物理特性及发展历程,其次着重介绍几种典型的直流电晕放电等离子体激励器的结构,然后重点介绍直流电晕放电的电特性和机械特性,最后总结了文献中关于直流电晕放电的主要研究成果.目的是能够更好地了解直流电晕放电等离子体激励器的机械作用,以便今后有针对性地优化激励器的结构,从而能够更加有效地进行气流流动控制. 

【文章来源】：渤海大学学报(自然科学版). 2020,41(02)

【文章页数】：8 页

【部分图文】：

点对面直流电晕放电原理图

本部分综述的电特性和机械特性都是基于图3(g）中显示的直流电晕放电等离子体激励器机构[7].放置在槽内的两个电极丝构成电极，电极直径接近1 mm.为了在阳极上产生较强的电场，阳极直径比阴极直径小，阳极直径约等到0.6 mm，阴极直径约为2 mm，电极间的距离为40 mm.为了建立放电条件，其中阴性高压（-10 k V）用于阴极而不是接地，另外一个电极接地.在这些条件下，当施加的高压高于击穿电压时，放电电流随着外加电位差的增大而增大.2.1直流电晕放电的电特性

在图4中，粗线对应通过方程i=CV(V-V0）获得的最佳拟合图像，而符号线对应表面电晕放电的实验测量值.从图4中可以看到，表面电晕放电与体放电有很大的区别，从7 k V/cm开始，表面电晕放电的电流急剧增加.这一重要的区别归因于电晕放电所作用的气固界面.图5展示了流光放电区域电流分别是150μA和500μA时，放电电流对比时间的变化曲线，这里电极长度为33 cm，电流密度分别为0.45 m A/m和1.5 m A/m.图5说明电流由两部分组成，由于离子迁移引起的连续电流和由于流光传播引起的位移电流，这是这个区域被称为流光区域的原因.在辉光放电区域，位移电流成分可以忽略不计，这意味着这个区域没有流光放电，这个区域的放电表现为类似低气压辉光.


本文编号：3327924