汽车底盘风噪声对车内噪声水平的贡献研究
发布时间：2021-06-22 01:14
风噪声是轿车高速行驶时最重要的车内噪声来源。随着车身板件轻量化的发展,加之后视镜等部位引起的车窗风噪声逐渐得到控制,由底盘部位引起并经由底板传入车内的底盘风噪声问题逐渐突出。已有的试验研究表明底盘风噪声主要集中于500Hz以下的中低频段,而低频噪声对人体的生理健康有着严重的威胁。针对这一问题,本文采用计算流体力学结合计算气动声学的数值模拟方法对轿车底盘风噪声的产生及传递机理进行了深入研究,并探索了降低底盘风噪声的措施。具体工作如下:首先,采用简易模型对仿真计算方法的可靠性进行了验证。在外声场计算结果中,声指向性特征显示拟采用的方法能有效模拟偶极子噪声源和四极子噪声源。在内声场结果中,两个监测点的频谱曲线以及总声压级与试验值相比,均在误差可接受范围之内,从而验证了仿真计算方法的有效性。然后,基于同样的仿真技术路线对实车底盘风噪声进行了计算分析。结合模态分析,驾驶员头部接收点的噪声频谱表明声压峰值对应频率与某一阶次的底板结构模态频率及声腔模态频率基本吻合。此外针对轻量化设计,对比分析了不同底板厚度对车内声学响应的影响。在对比车窗部位的风噪声贡献时发现,在250Hz以下,底盘风噪声强度显著高...
【文章来源】：武汉理工大学湖北省 211工程院校 教育部直属院校
【文章页数】：77 页
【学位级别】：硕士
【部分图文】：
技术路线图
122.2计算气动声学理论2.2.1气动噪声源气动噪声源可概括为2N阶多极子源[40]。其中，当N=0时，为单极子声源或点源，当N=1时，为偶极子声源，当N=2时，为四极子声源。同时，每种多极子源都有它自身特有的辐射特性图。单极子声源（Monopolessources），周期性膨胀收缩的脉动球会向四周空间辐射球面波，如果脉动球的半径足够小，该脉动球即可理解为单极子声源。单极子声源的声波辐射特性如图2-1所示。图2-1单极子声源声波辐射图[41]偶极子声源（Dipolesources）可理解为两个距离相近、振幅和频率相同，但相位相反的单极子声源相互作用而形成[42]。偶极子声源的声波辐射特性如图2-2所示，空间截面上看类似“8”字形状，有如磁场中的N极与S极之间的磁场线分布。对运动的偶极子，当声源方向与运动方向一致时称为纵向偶极子声源，当声源方向与运动方向垂直时称为横向偶极子声源[43]。图2-2偶极子声源声波辐射图[41]四极子声源（Quadrupolessources）可以理解为两个强度相等而相位相反的
122.2计算气动声学理论2.2.1气动噪声源气动噪声源可概括为2N阶多极子源[40]。其中，当N=0时，为单极子声源或点源，当N=1时，为偶极子声源，当N=2时，为四极子声源。同时，每种多极子源都有它自身特有的辐射特性图。单极子声源（Monopolessources），周期性膨胀收缩的脉动球会向四周空间辐射球面波，如果脉动球的半径足够小，该脉动球即可理解为单极子声源。单极子声源的声波辐射特性如图2-1所示。图2-1单极子声源声波辐射图[41]偶极子声源（Dipolesources）可理解为两个距离相近、振幅和频率相同，但相位相反的单极子声源相互作用而形成[42]。偶极子声源的声波辐射特性如图2-2所示，空间截面上看类似“8”字形状，有如磁场中的N极与S极之间的磁场线分布。对运动的偶极子，当声源方向与运动方向一致时称为纵向偶极子声源，当声源方向与运动方向垂直时称为横向偶极子声源[43]。图2-2偶极子声源声波辐射图[41]四极子声源（Quadrupolessources）可以理解为两个强度相等而相位相反的
本文编号：3241815
【文章来源】：武汉理工大学湖北省 211工程院校 教育部直属院校
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【学位级别】：硕士
【部分图文】：
技术路线图
122.2计算气动声学理论2.2.1气动噪声源气动噪声源可概括为2N阶多极子源[40]。其中，当N=0时，为单极子声源或点源，当N=1时，为偶极子声源，当N=2时，为四极子声源。同时，每种多极子源都有它自身特有的辐射特性图。单极子声源（Monopolessources），周期性膨胀收缩的脉动球会向四周空间辐射球面波，如果脉动球的半径足够小，该脉动球即可理解为单极子声源。单极子声源的声波辐射特性如图2-1所示。图2-1单极子声源声波辐射图[41]偶极子声源（Dipolesources）可理解为两个距离相近、振幅和频率相同，但相位相反的单极子声源相互作用而形成[42]。偶极子声源的声波辐射特性如图2-2所示，空间截面上看类似“8”字形状，有如磁场中的N极与S极之间的磁场线分布。对运动的偶极子，当声源方向与运动方向一致时称为纵向偶极子声源，当声源方向与运动方向垂直时称为横向偶极子声源[43]。图2-2偶极子声源声波辐射图[41]四极子声源（Quadrupolessources）可以理解为两个强度相等而相位相反的
122.2计算气动声学理论2.2.1气动噪声源气动噪声源可概括为2N阶多极子源[40]。其中，当N=0时，为单极子声源或点源，当N=1时，为偶极子声源，当N=2时，为四极子声源。同时，每种多极子源都有它自身特有的辐射特性图。单极子声源（Monopolessources），周期性膨胀收缩的脉动球会向四周空间辐射球面波，如果脉动球的半径足够小，该脉动球即可理解为单极子声源。单极子声源的声波辐射特性如图2-1所示。图2-1单极子声源声波辐射图[41]偶极子声源（Dipolesources）可理解为两个距离相近、振幅和频率相同，但相位相反的单极子声源相互作用而形成[42]。偶极子声源的声波辐射特性如图2-2所示，空间截面上看类似“8”字形状，有如磁场中的N极与S极之间的磁场线分布。对运动的偶极子，当声源方向与运动方向一致时称为纵向偶极子声源，当声源方向与运动方向垂直时称为横向偶极子声源[43]。图2-2偶极子声源声波辐射图[41]四极子声源（Quadrupolessources）可以理解为两个强度相等而相位相反的
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