量子相干非局域优势动力学研究
【图文】:
、,,0g[N邋”i0g〔N邋+^±M±Z逡逑U邋+邋/J逦U邋+邋/JJ逦2逡逑r邋,邋f邋r邋]逡逑2\og2yp+y邋yp邋+邋y)邋p^y邋{fi+r)_逡逑其中,逡逑M邋=邋l-^2(4邋+邋v4),邋AA邋=邋1邋+邋^/?2(4邋+邋v4).逦(3.24)逡逑在第二章,我们己经回顾了邋Bell非局域性的相关定义,根据式(2.28),我们可逡逑以计算得到最大期望值:逡逑^=472/9,邋B2=2^4/32+(a-2^邋+邋/)2邋.逦(3.25)逡逑利用式(2.12),我们计算得到相对熵的量子相干性为:逡逑Cf[p)邋=邋2p.逦(3.26)逡逑l.Oi逦逦'逦n逦逦逦逦逡逑2
?邋2逡逑function邋of邋v邋for邋different邋acceleration邋parameter邋q邋.逡逑在图3.1中我们显示了量子相干的非局域优势随着加速度《和有效耦合参数逡逑v2的变化情况。从图3.1邋(a),我们可以看到量子相干的非局域优势随着加速度分逡逑的增加不断减少,并且出现了“突然死亡”现象,这意味着当加速度超过一定的逡逑值时,我们无法获得这种量子相干的非局域优势。如图3.1邋(b)所示,我们发现逡逑对于零加速度,量子相干的非局域优势随着v2的增加也是退化的。这是由于惯性逡逑的探测器随着Minkowski粒子的放射也存在着非零概率的自发衰退,这导致了信逡逑息的损失。另外,,我们发现当加速度为零时,在整个的v2取值区间上,量子相干逦1逡逑的非局域优势并没有减小到零。于是,我们可以得出结论,因为B0b的探测器逡逑加速度的存在
【学位授予单位】:安徽大学
【学位级别】:硕士
【学位授予年份】:2019
【分类号】:O413
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本文编号:2654334
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