STIRAP在耗散Λ系统下的态传输极限
【学位单位】:中国工程物理研究院
【学位级别】:硕士
【学位年份】:2019
【中图分类】:O413
【部分图文】:
第一章绪论??了其绝热态传输,对子系统之间的耦合强度,基于DDP原则给出较为粗略但有代表性??的优化耦合场形式。对于三维态传输系统,最简单的情况(如图1.1所示)是两个量子??态(目标态)分别与中间量子态相互作用,这两个量子态1、3就是系统初始态和预期??末态,它们不能直接相互作用,否则传输系统哈密顿量可以简化为二维。对这种三维??传输系统,受激拉曼绝热通道STIRAP丨10]是已知最著名的传输方法之一。STIRAP最??初是由Gaubatz等人在1990年首次完整地提出,之前的相关工作包含Gaubatz等人??在1988年得到的一些初期数据丨llj和Kuklinski等人在1989年对绝热演化条件的讨论??[12]。STIRAP的缩写形式来源于"stimulated?Raman?adiabatic?passage”,因为它首先在??如图1.1⑷的A系统中被分析到。而现今STIRAP是指代任何具有STIRAP特点的传输过??程,特点:(1)态传输的过程中,系统态演化不受中间量子态自发辐射的影响,因此??允许中间量子态的衰减系数较大;(2)对实验参数误差,如传输时间,较稳定。由此,??STIRAP被视作一个适用的传输方法
在传输时间趋于无穷大时传输保真度趋于一,这里不存在有限的最优传输时间也不??存在有意义的传输保真度上界;丨39-41]中对耗散进行数值模拟,缺少一般性但可与本??文结果进行参照;丨42]可看作本文的前身,见图1.3?(其中量子比特可替换为腔模,见??图1.3(b)),它主要考虑系统的各种衰减系数:丨42]通过对耗散系统的主方程进行处理,??得到近似的传输保真度解析表达P?(包含各耗散因素项)。特别对于在平行绝热通道??(PAP?\A^G\{t)?+?Gl{t)?=?G〇)下,在两量子比特衰减系数相同时㈨=以=办??对6⑴进行傅里叶展开:??〇{t)?=?+?}?ancos(mit/tf).??f?n>0??由处理耗散系统的STIRAP,最优传输时间应是有限的,故可设6二0。通过对傅里叶??参数丨进行优化(求传输保真度关于各傅里叶参数的驻点),得到一系列线性方程:??=?求解得到最优纟,代入^得到最优传输保真度:??P⑷二?1?—吣—tt2V(4G知)S?1?—?(1.8)??
?^k2?G〇ff??图1.3:?(a)?Gi⑷,G2⑷表示量子比特1、2与quantum?bus之间的親合强度,ki,《;2,7分??别为三个二能级子系统的衰减系数(温度足够低,中间quantum?bus的高阶能带不参??与态传输过程);(b)图(a)中的目标量子比特替换为腔;(c)最优传输保真度和传输时??间的关系。该例中A?=?0,/t/G〇?=?2.5?x?l〇-3,7/G〇?=?0.1。实曲线从上到下表示的是??对2Neven?=?8,2,0个傅立叶参数进行优化的结果,水平虚线表示利用外推法(傅利叶参??数趋于〇〇)得到的最大传输保真度。插入的小图表示对参数个数Neven对应的最大传输??保真度,红点表示Neven?4?〇〇的外推传输保真度。??本文基于文献丨42]:耗散系统的退相干参数数包含比特1、2和bus到基态的衰减,??推广至考虑含所有退相干参数的耗散系统。在PAP情况下,本文结论与丨42]中得到优化??结论相符
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本文编号:2850553
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