重夸克偶素的强跃迁和重味介子之间的相互作用
发布时间：2020-12-30 06:51
近年来,随着对撞机实验能量及精度的不断提升,已有越来越多的新粒子被人们发现。这包括目前了解仍不透彻的X,Y,Z等一系列新强子态,还包括大量近阈的普通强子。这些近阈普通强子的衰变性质与远离阈值的粒子有很大的差别。例如,对于在阈值以上的高激发态重夸克偶素（粲偶素和底偶素）而言,它们跃迁衰变的分支比和ππ不变质量谱就很反常。虽然QCD多极展开在描述低激发态重夸克偶素的强跃迁时非常成功,但到高激发态,QCD多极展开便显得无能为力。在传统理论框架下无法解释的新现象促使我们运用新的机制来理解这些异常的实验信息。在本论文中,我们先研究了D波粲偶素X（3823）→J/ψπ+π-的跃迁。我们发现理论预言的π+π-的不变质量谱在低能部分与实验数据不符,考虑到X（3823）的质量靠近DD*的阈值,所以在该过程中我们又加入了耦合道效应。我们的计算结果表明耦合道效应的贡献与QCD多极展开的贡献在同一量级,且考虑了耦合道效应后的π+π-的不变质量谱能更好地描述实验信息。紧接着,我们又研究了高激发态底偶素T（5S）→Υ（13D）的跃迁。我们先用QCD多极展开对该过程的跃迁分支比做了计算,发现B[Υ（5S）→Υ（13...
【文章来源】：兰州大学甘肃省 211工程院校 985工程院校 教育部直属院校
【文章页数】：138 页
【学位级别】：博士
【部分图文】：
图２．４?ＱＥＤ中的真空极化效应对散射过程的贡献
模壷乜淇伺妓氐那吭厩ê椭匚督樽又?涞南嗷プ饔茫崳?从理论上来说，只要不是量ｆ数禁戒的所有ＯＺＩ允许的衰变道都会和裸的的态有耦??合，即使此道未打开…Ｙ（３８２３）附近的阈如图４．１所示，我们发现Ｘ（３８２３）的质量拾好位??于的阈下约５０?ＭｅＶ处，因此我们推测乃分对Ｘ０８２３）?４?跃迁过程的影响??是不可忽视的［９，?６７－７２］。??Ｊ／屮兀兀?ｔｈＤＤ?ｘ（３８２３）?ｔｈＤＤ＊．??＊??ｉ?＾?？?５０?ＭｅＶ??ｈ￣＋—??，????｜?????３３７７?３５１０?３５５６?３７３０?３８２３?３８７２??Ｍａｓｓ?（ＭｅＶ）??图４．１?Ｘ（３８２３）的质量与和阈值的比较，以及一些允许和禁戒的衰变道。??因为Ｘ（３８２３）的质儀攀近刀５＊的阈，所以在本章中我们就展开研究对１（３８２３）?４??的影响。为此我们研究了不包含和包含耦合道效应时■ｒ＋ｆ－的不变质量谱以及散??射角分布图，同时也将我们的计算结果与Ｅ７０５的实验数据做了比较。我们采用两种不同??的方法来研究该过程，首先是用ＱＣＤ多极展开［７３］计算了ｆｒ＋Ｔｒ－的不变质量谱，其次是在??该过程中加入强子圈机制Ｃ强子圈机制是耦合道效应的一种有效描述［６８］）
这个结果比文献丨６３］给出的结果大两倍《??有了以上准备，我们就可以得到Ｘ（３８２３）?４?Ｊ／和过程中Ｔｒ＋Ｔｒ－的不变质嚣谱分??布，其结果如图４．２⑷所示。??，＿？一一丁一?一一？，丁??（ａ）?７０ｒ?（ｂ）?：??ｑ?＾?〇ｊ?６０?：??ｒ?ｉ５〇：?——；??ｖ?＞??Ｉ?ｒｉ?—ｒ??■〇?１?－?ｉｌｌ?２０：?ｆ??？?ｉ°ｔ?ｉ?ｉ?ｒ??°?０．３?０．４?０．５?０．６?０．７?０?０．３?０．４?０．５?０．６?０．７??ｍ?（ＧｅＶ）?ｍ?（ＧｅＶ）??图４＿２图（ａ）为用ＱＣＤ多极展开方法计算得到的ｄｒ［Ｘ（３８２３）?４?的分布??图；图（ｂ）为Ｅ７０５的实验结果［６０］。??从图（ａ）中我们可知７Ｔ＋７Ｔ－不变质量谱的低能部分主要是Ｓ波的贡献，而在０．６５?Ｇ６Ｖ的??位置有个峰，这个峰值结构生要来身于乃波的贡献［７６］。在图（ｂ）中我们给出了Ｅ７０５的实??验数据［６０］，比较我们的理论结果与实验数据可以看出７Ｔ＋７Ｔ－的不变质量谱在低能部分存??在明显的差异，这个差异预示着我们必须考虑低能区域的非微扰效应。以上的计算结果??表明，只用ＱＣＤ多极展开来描述ｄｒ［Ａ”（３８２３）?４?Ｊ／和ｒ＋ｒ］Ｍ￣＋５Ｔ－并不足够，因此我们??得在该过程中加入新的效应。芷如前一小节所提到的
【参考文献】：
期刊论文
[1]An overview of XYZ new particles[J]. Xiang Liu. Chinese Science Bulletin. 2014(Z2)
[2]A note on the B*B,B*B*,D*,D** molecular states[J]. 孙志峰,罗志刚,何军,刘翔,朱世琳. 中国物理C. 2012(03)
[3]QQqq Four-Quark Bound States in Chiral SU（3） Quark Model[J]. ZHANG Ming~(1,2) ZHANG Hai-Xia~3 ZHANG Zong-Ye~11 Institute of High Energy Physics,the Chinese Academy of Sciences,P.O.Box 918-4,Beijing 100049,China2 Graduate School of the Chinese Academy of Sciences,Beijing 100049,China3 School of Biomedical Engineering,Capital Medical University,Beijing 100069,China. Communications in Theoretical Physics. 2008(08)
本文编号：2947201
【文章来源】：兰州大学甘肃省 211工程院校 985工程院校 教育部直属院校
【文章页数】：138 页
【学位级别】：博士
【部分图文】：
图２．４?ＱＥＤ中的真空极化效应对散射过程的贡献
模壷乜淇伺妓氐那吭厩ê椭匚督樽又?涞南嗷プ饔茫崳?从理论上来说，只要不是量ｆ数禁戒的所有ＯＺＩ允许的衰变道都会和裸的的态有耦??合，即使此道未打开…Ｙ（３８２３）附近的阈如图４．１所示，我们发现Ｘ（３８２３）的质量拾好位??于的阈下约５０?ＭｅＶ处，因此我们推测乃分对Ｘ０８２３）?４?跃迁过程的影响??是不可忽视的［９，?６７－７２］。??Ｊ／屮兀兀?ｔｈＤＤ?ｘ（３８２３）?ｔｈＤＤ＊．??＊??ｉ?＾?？?５０?ＭｅＶ??ｈ￣＋—??，????｜?????３３７７?３５１０?３５５６?３７３０?３８２３?３８７２??Ｍａｓｓ?（ＭｅＶ）??图４．１?Ｘ（３８２３）的质量与和阈值的比较，以及一些允许和禁戒的衰变道。??因为Ｘ（３８２３）的质儀攀近刀５＊的阈，所以在本章中我们就展开研究对１（３８２３）?４??的影响。为此我们研究了不包含和包含耦合道效应时■ｒ＋ｆ－的不变质量谱以及散??射角分布图，同时也将我们的计算结果与Ｅ７０５的实验数据做了比较。我们采用两种不同??的方法来研究该过程，首先是用ＱＣＤ多极展开［７３］计算了ｆｒ＋Ｔｒ－的不变质量谱，其次是在??该过程中加入强子圈机制Ｃ强子圈机制是耦合道效应的一种有效描述［６８］）
这个结果比文献丨６３］给出的结果大两倍《??有了以上准备，我们就可以得到Ｘ（３８２３）?４?Ｊ／和过程中Ｔｒ＋Ｔｒ－的不变质嚣谱分??布，其结果如图４．２⑷所示。??，＿？一一丁一?一一？，丁??（ａ）?７０ｒ?（ｂ）?：??ｑ?＾?〇ｊ?６０?：??ｒ?ｉ５〇：?——；??ｖ?＞??Ｉ?ｒｉ?—ｒ??■〇?１?－?ｉｌｌ?２０：?ｆ??？?ｉ°ｔ?ｉ?ｉ?ｒ??°?０．３?０．４?０．５?０．６?０．７?０?０．３?０．４?０．５?０．６?０．７??ｍ?（ＧｅＶ）?ｍ?（ＧｅＶ）??图４＿２图（ａ）为用ＱＣＤ多极展开方法计算得到的ｄｒ［Ｘ（３８２３）?４?的分布??图；图（ｂ）为Ｅ７０５的实验结果［６０］。??从图（ａ）中我们可知７Ｔ＋７Ｔ－不变质量谱的低能部分主要是Ｓ波的贡献，而在０．６５?Ｇ６Ｖ的??位置有个峰，这个峰值结构生要来身于乃波的贡献［７６］。在图（ｂ）中我们给出了Ｅ７０５的实??验数据［６０］，比较我们的理论结果与实验数据可以看出７Ｔ＋７Ｔ－的不变质量谱在低能部分存??在明显的差异，这个差异预示着我们必须考虑低能区域的非微扰效应。以上的计算结果??表明，只用ＱＣＤ多极展开来描述ｄｒ［Ａ”（３８２３）?４?Ｊ／和ｒ＋ｒ］Ｍ￣＋５Ｔ－并不足够，因此我们??得在该过程中加入新的效应。芷如前一小节所提到的
【参考文献】：
期刊论文
[1]An overview of XYZ new particles[J]. Xiang Liu. Chinese Science Bulletin. 2014(Z2)
[2]A note on the B*B,B*B*,D*,D** molecular states[J]. 孙志峰,罗志刚,何军,刘翔,朱世琳. 中国物理C. 2012(03)
[3]QQqq Four-Quark Bound States in Chiral SU（3） Quark Model[J]. ZHANG Ming~(1,2) ZHANG Hai-Xia~3 ZHANG Zong-Ye~11 Institute of High Energy Physics,the Chinese Academy of Sciences,P.O.Box 918-4,Beijing 100049,China2 Graduate School of the Chinese Academy of Sciences,Beijing 100049,China3 School of Biomedical Engineering,Capital Medical University,Beijing 100069,China. Communications in Theoretical Physics. 2008(08)
本文编号：2947201
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