氧化物磁性材料Cu 3 （CO 3 ） 2 （OH） 2 和SrEr 2 O 4 的低温热传导

发布时间：2022-01-03 21:57

　　在自然界中,氧化物是一种十分普遍存在的化合物。而相应的由磁性氧化物组成的功能性材料也被人们大量的应用到生产和生活中。在氧化物组成的磁性材料中,由于存在晶格、电荷、自旋和轨道等多种自由度之间的相互作用,能够产生许多新奇的物理行为。这些氧化物磁性材料不仅为例如庞磁阻材料、多铁性材料、磁热开关材料等基础科学研究领域中开拓了广阔空间,在信息储存、能量转换、电子传感等日常生活中的各个领域也得到了广泛的实际应用。随着科技的日新月异和应用技术的不断发展,这些由氧化物构成的磁性材料更能得到蓬勃的发展。近年来,人们发现在氧化物磁性材料中,热输运行为能表现出很奇特的性质。在这些材料中,与磁性相关的元激发可以参与传导热量或者散射声子,与声子存在非常强的耦合作用。因而,研究这类材料的热输运行为,有助于更深刻的理解在典型氧化物磁性材料中磁激发以及其磁基态行为等。在本论文,我们针对准一维量子磁体Cu3（C03）2（OH）2、多层钙钛矿材料GdBaMn205.0、具有zigzag自旋链的阻挫磁性材料SrEr204等几种氧化物磁性材料热导率进行了热输运性质的测量与研究,论文共分为四章,每章主要内容概括如下:第一章综述... 

【文章来源】：中国科学技术大学安徽省 211工程院校 985工程院校

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【学位级别】：博士

【部分图文】：

图１．１磁场沿Ｚ方向，５＝?１／２的ＺＹＺＨｅｉｓｅｎｂｅｒｇ自旋链的相图［１１］

／／?＝?Ｘｊ（＾，＋＾，?＋?ｚＬＳ；＾１）?０．２）??其中，？／为链内最近邻交换相互作用，Ａ表示各向异性大小。如图１．丨所示为Ｓ??＝?１／２的＾ＺＨｅｉｓｅｎｂｅｒｇ自旋链的相图。具体来说，它可以分为以下几种情况：??１）

图１．３不同相互作用所形成的相图。横坐标：次近邻相互作用与近邻相互作用的比值。纵坐??标：链间相互作用与最近邻相互作用比值［２６］。??图１．３是考虑最近邻和次近邻交换相互作用的１／２?Ｈｅｉｓｅｎｂｅｒｇ?ＺＹＺ反铁??磁链的相图。依次为Ｎ６ｅｌ相，自旋二聚体态相和上上下下形式排列的双Ｎ６ｅｌ??相。??另一种在ＪｒＪ２自旋链模型上可能出现的阻挫类型的是，最近邻４是铁磁??交换作用（，＜〇），而次近邻的Ｊ２是反铁磁作用，这样的自旋链也被称为Ｆ－ＡＦ??自旋链。Ｈａｍａｄａ等［２７］研宄后发现，当会出现一个新??的临界点。当Ｊｉ＜－４Ｊ２时，这个体系的基态就是完全的铁磁态。而当??时，体系的基态比较复杂。Ｓ．Ｒ．?Ｗｈｉｔｅ和Ａｆｆｌｅｃｋ等［２８］认为体系的基态是无能??隙自旋单态，而Ｉｔｏｉ和Ｑｉｎ等［２９］通过更精确的数值计算认为对于较小的Ｊｉ，??基态存在


本文编号：3567050