微观核芯准粒子耦合模型对奇A原子核形状相变和摇摆运动的研究
发布时间：2022-01-13 01:26
近年来,随着世界范围内新一代大型放射性核束装置的建造和运行,人们在不稳定奇特原子核中发现许多新奇现象或运动模式,如原子核量子形状相变、形状共存、（反）磁转动、手征转动和摇摆运动等。而在这些新奇现象或运动模式的研究中,基于稳定原子核性质发展的传统核理论有明显的局限性,亟待改进或提出新的理论。协变密度泛函理论能够微观、自洽、统一地描述几乎整个核素图中原子核的基态性质。为描述奇特原子核激发谱与新现象,课题组基于协变密度泛函理论发展了微观集体哈密顿量模型,进一步通过耦合准粒子与集体运动构建了微观核芯-准粒子耦合模型,并成功应用于描述奇A核激发谱和Eu同位素链的量子形状相变。本文采用基于协变密度泛函理论的微观核芯准粒子耦合模型研究奇A原子核的谱学性质、单粒子运动与集体运动耦合以及所表现出来的新奇运动模式,具体研究工作为:1).研究奇中子Sm同位素链的低激发结构,给出了奇A核偶偶核芯的轴对称位能曲线,很好地再现了Sm同位素链的低激发能谱,探讨了其双中子分离能、基态电荷半径同位素漂移和四极形状不变量等序参量的演化规律,发现在N=90时存在突变行为,进一步证实了 Sm同位素链存在一阶相变,且奇A核中未...
【文章来源】：西南大学重庆市 211工程院校 教育部直属院校
【文章页数】：39 页
【学位级别】：硕士
【部分图文】：
采用自洽RHB程序计算得到的三轴平面上148-158Sm的结合能，所有能量都相对基态能量极小做平移，能量单位为MeV,相邻Counter线间能量差为
第3章Sm同位素链量子相变理论框架12PC-PK1[86]有效相互作用参数，约束计算的三轴RHB最大主壳层数取为N=12，约束形变的计算范围取为：，，这里只展示了1/6的区域，其它部分可通过转动对称性得到。图3-2给出了自洽RHB程序计算得到的146-158Sm同位素链结合能随轴对称形变参量的变化曲线，即146-158Sm同位素链的位能曲线。负的β值对应平面上，轴，从图中可以清晰地看出148-158Sm的形状演化规律，随着中子数的增多，148Sm到154Sm从近球形逐渐演化为长椭形，154-158Sm长椭极小和扁椭极小均逐渐加深。同时，在152Sm的极小值处出现了拓展的极小，并且随着中子数的增多，对应于Casten三角上振动至转动极限间的过渡，这都表明了152Sm为过渡核，接近相变临界点。图3-2采用约束RHB计算得到的Sm同位素链结合能随轴对称形变参量的变化曲线．其中，负的值对应于平面上,轴，计算采用了PC-PK1有效相互作用.
第3章Sm同位素链量子相变理论框架17虽然其B(E2)的和比邻近偶偶核更大，但由于系数的关系，的值更小；而153Sm，155Sm，157Sm则只有一个态跃迁到基态，而且其系数为附近偶偶核的1/2，故此在N>90处出现振荡且奇A核的的比偶偶核的值更低。图3-5给出了由CQC模型计算得到的147,149,151,153,155,157Sm基态组态成分。从图中可以看出，153Sm更倾向于偏重的核芯，其它同位素更倾向于偏轻的核芯，奇中子核Sm同位素链并没有表现出类似于奇质子核Eu同位素链[73]那种明显的极化效应。表3-2给出了Sm同位素链基态中占有几率大于10%的组态，从表中可以看到，Sm同位素链基态组态中单粒子组态以和为主，根据组态的占有几率可以发现，轻核芯和重核芯对奇A核均有贡献。图3-5采用CQC模型计算得到的147,149,151,153,155,157Sm基态组态成分。
【参考文献】：
期刊论文
[1]原子核物理中的协变密度泛函理论[J]. 孟杰,郭建友,李剑,李志攀,梁豪兆,龙文辉,牛一斐,牛中明,尧江明,张颖,赵鹏巍,周善贵. 物理学进展. 2011(04)
本文编号：3585790
【文章来源】：西南大学重庆市 211工程院校 教育部直属院校
【文章页数】：39 页
【学位级别】：硕士
【部分图文】：
采用自洽RHB程序计算得到的三轴平面上148-158Sm的结合能，所有能量都相对基态能量极小做平移，能量单位为MeV,相邻Counter线间能量差为
第3章Sm同位素链量子相变理论框架12PC-PK1[86]有效相互作用参数，约束计算的三轴RHB最大主壳层数取为N=12，约束形变的计算范围取为：，，这里只展示了1/6的区域，其它部分可通过转动对称性得到。图3-2给出了自洽RHB程序计算得到的146-158Sm同位素链结合能随轴对称形变参量的变化曲线，即146-158Sm同位素链的位能曲线。负的β值对应平面上，轴，从图中可以清晰地看出148-158Sm的形状演化规律，随着中子数的增多，148Sm到154Sm从近球形逐渐演化为长椭形，154-158Sm长椭极小和扁椭极小均逐渐加深。同时，在152Sm的极小值处出现了拓展的极小，并且随着中子数的增多，对应于Casten三角上振动至转动极限间的过渡，这都表明了152Sm为过渡核，接近相变临界点。图3-2采用约束RHB计算得到的Sm同位素链结合能随轴对称形变参量的变化曲线．其中，负的值对应于平面上,轴，计算采用了PC-PK1有效相互作用.
第3章Sm同位素链量子相变理论框架17虽然其B(E2)的和比邻近偶偶核更大，但由于系数的关系，的值更小；而153Sm，155Sm，157Sm则只有一个态跃迁到基态，而且其系数为附近偶偶核的1/2，故此在N>90处出现振荡且奇A核的的比偶偶核的值更低。图3-5给出了由CQC模型计算得到的147,149,151,153,155,157Sm基态组态成分。从图中可以看出，153Sm更倾向于偏重的核芯，其它同位素更倾向于偏轻的核芯，奇中子核Sm同位素链并没有表现出类似于奇质子核Eu同位素链[73]那种明显的极化效应。表3-2给出了Sm同位素链基态中占有几率大于10%的组态，从表中可以看到，Sm同位素链基态组态中单粒子组态以和为主，根据组态的占有几率可以发现，轻核芯和重核芯对奇A核均有贡献。图3-5采用CQC模型计算得到的147,149,151,153,155,157Sm基态组态成分。
【参考文献】：
期刊论文
[1]原子核物理中的协变密度泛函理论[J]. 孟杰,郭建友,李剑,李志攀,梁豪兆,龙文辉,牛一斐,牛中明,尧江明,张颖,赵鹏巍,周善贵. 物理学进展. 2011(04)
本文编号：3585790
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