面内取向L1 0 /A1-FePt双层薄膜间的交换耦合性质

发布时间：2021-08-11 09:41

　　对超高密度磁记录介质的研究依旧是当前研究的热门。IT行业的迅速发展,信息技术的不断提高,促成信息记录的容量将成为幂级数形势的增长。所以对于超高密度磁记录介质有着迫切的需求。尽管信号处理技术在提高,但是介质本身依然是限制存储密度的关键。要满足当下磁头写入场的限制以及热扰动造成的存储信息失真。研究者相继提出了一些相关技术手段来应对相应的技术难题。交换耦合作用可以显著的减小硬磁颗粒的矫顽力以满足写入场的限制。高磁晶各向异性的硬磁颗粒能够使得单位体积内的磁记录单元缩小,以至于进一步提高磁存储材料的储存密度。虽然还有热辅助等方式来克服材料性质的难题,但是这些技术手段都存在一定的局限性,所以直接对材料本身的结构进行改造就成了研究的热点。能够制备成交换耦合双层介质的材料众多,但是硬磁软磁之间的扩散以及晶格不匹配等因素影响了交换耦合介质的性质。FePt正好存在硬磁和软磁两种常温下稳定的相,同材异质的材料制备交换耦合介质可以直接克服晶格不匹配等问题。本文基于FePt材料的优良性质来研究双层结构的交换耦合薄膜特性,并研究其磁化反转机制等相关性质。无论是垂直交换耦合以及面内交换耦合都能够提高磁记录密度。因此... 

【文章来源】：西南大学重庆市 211工程院校 教育部直属院校

【文章页数】：65 页

【学位级别】：硕士

【部分图文】：

A1相FePt原子结构图(左)X射线衍射图(右)

图 1.4 L10相 FePt 结构(左) X 射线衍射图(右)由图 3 和图 4 中的数据可以得出， L10相的晶格是 A1 相在 c 轴方向上被压缩2.7%，而 L10相中的 a 轴和 b 轴对应原来 A1 相的 a 轴，共同被压缩了 0.9%，因此单晶胞体积也就相应的减小。从数据可以看到，各个轴都被相应的压缩了，而 c 轴方向明显压缩的要厉害些，这就导致了(111)晶面间距将会变短，这种轻微的四边形畸变将致(111)晶面上的反射峰向着较高的散射角度方向偏移。A1 L10的相变在图 3 到图中 X 射线衍射图谱中有着清晰的表现，(001)峰和(110)峰的出现，而(200)峰和(002)峰由于反射分裂形成的。显然其中的 Fe 原子和 Pt 原子产生了长程有序(LRO)，考虑到个 Fe/Pt 原子的量化：xFe/Pt为合金化学计量，其 xFe+ xPt= 1；yFe/Pt为 Fe 的点阵和 Pt 的点阵分数；rFe/Pt为分别由正确位置的 Fe/Pt 原子所占据的分数；wFe/Pt为分别由错误位置的 Fe/Pt 原子所占据的分数；考虑到：rFe/Pt+ wFe/Pt= 1；

图 1.4 L10相 FePt 结构(左) X 射线衍射图(右)由图 3 和图 4 中的数据可以得出， L10相的晶格是 A1 相在 c 轴方向上被压缩2.7%，而 L10相中的 a 轴和 b 轴对应原来 A1 相的 a 轴，共同被压缩了 0.9%，因此单晶胞体积也就相应的减小。从数据可以看到，各个轴都被相应的压缩了，而 c 轴方向明显压缩的要厉害些，这就导致了(111)晶面间距将会变短，这种轻微的四边形畸变将致(111)晶面上的反射峰向着较高的散射角度方向偏移。A1 L10的相变在图 3 到图中 X 射线衍射图谱中有着清晰的表现，(001)峰和(110)峰的出现，而(200)峰和(002)峰由于反射分裂形成的。显然其中的 Fe 原子和 Pt 原子产生了长程有序(LRO)，考虑到个 Fe/Pt 原子的量化：xFe/Pt为合金化学计量，其 xFe+ xPt= 1；yFe/Pt为 Fe 的点阵和 Pt 的点阵分数；rFe/Pt为分别由正确位置的 Fe/Pt 原子所占据的分数；wFe/Pt为分别由错误位置的 Fe/Pt 原子所占据的分数；考虑到：rFe/Pt+ wFe/Pt= 1；


本文编号：3335932