高超声速飞行器热环境仿真模拟分析
【图文】:
具体表现在以下几个方面[44-45]:图 2.1高超声速流场的物理特征示意图2.1.1薄激波层激波层是指激波和物面间气体流动的区域,在气流偏转角不变的条件下,激波层内的密度增量随来流马赫数的增加而增大。这是由于来流马赫数的增加,使得激波增强,波后气体所受压力增高,气体密度增大。根据质量守恒定律,在高速流动过程中,激波紧贴飞行器表面,使得激波层的厚度变得非常小。2.1.2熵层高超声速飞行器大多数会做成钝头体,这是因为可以有效减弱热载荷,其原理是依据边界层方程的自由相似解。在高超声速流场中,钝头体头部附近形成具有很大的熵梯度的流体,称为“熵层”。这是因为在头部附近的激波非常弯曲,从而使得不同位置的流线的熵增不一样。根据Crocco定理:
9究,也就是耦合计算问题。下面将用钝头体为例,对飞行器外部热环境中传热问题的说明。如图2.2所示,,流场中,气流速度变化最大的区域为飞行器的最前端部分,即驻点区域,极大部分动能转化为内能,使得流体温度急剧升高。当飞行器飞行速度极高时,甚至超越第二宇宙速度时,此时在进行热环境计算时,就要加入驻点区高温气体的辐射作用。在驻点区的下方,边界层内主要传热形式包含热传导和扩散传热。对飞行器外部流场进行气动加热计算过程中,求解边界层气动加热计算是全文计算的主要工作。图 2.2钝体绕流场中传热形式对流传热计算,经常用到的无量纲的传热系数,分别是斯坦顿数St与努赛尔数Nu,两者的定义如下:uhquCTqStwpw (2.3)hqCLTqLNuwpw (2.4)式中
【学位授予单位】:中原工学院
【学位级别】:硕士
【学位授予年份】:2018
【分类号】:V411.8;V444.3
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