脉冲介质阻挡放电等离子体热效应实验

发布时间：2021-11-08 19:25

　　为了研究介质阻挡放电的热效应,将介质阻挡放电等离子体激励器（DBDPA）安装在一个小型量热风洞中,采用微秒级脉冲等离子体电源驱动DBDPA产生放电等离子体。分别应用Lissajous图形分析方法和量热学原理获得了DBDPA的放电功率特性和热功率特性。结果表明:①脉冲介质阻挡放等离子体的放电功率、热功率和热效率均随着激励电压峰-峰值和激励频率的升高而逐渐增大;②脉冲介质阻挡放电等离子体的放电功率和热功率与激励电压和激励频率之间均存在幂函数关系,即脉冲式介质阻挡放电等离子的放电功率正比于激励电压峰-峰值的1.75次方,正比于激励频率的1次方,其热功率正比于激励电压峰-峰值的5.0次方,正比于激励频率的1.5次方;③在激励电压和激励频率这两个参数中,优先选择提高激励电压峰-峰值更有利于提高热效率,也可更快地提升介质阻挡放电等离子热功率中气体加热功率的比例。 

【文章来源】：航空动力学报. 2019,34(12)北大核心EICSCD

【文章页数】：14 页

【部分图文】：

理想的Lissajous图形

f=16kHz,Vpp=14kV时的Lissajous图形

如图3所示，将热源放置在由保温壁面构成的一维流动管道中，在热源上游，入口气流温度T0可被认为在截面内为均匀分布，当气流流过热源后，在对流换热的作用下，当地气流温度T1呈现中心高，边缘低的分布形式，在距离热源足够远的下游，由于热扩散，当地气流温度T2重新表现为在截面内均匀分布的形式。因此，就可以采用在热源上游和下游对气流温度进行点测量的方法来确定上下游气流温度的温差。当等离子体激励器作为热源放入管道内时，根据能量守恒原理，DBDPA的放电功率转化为流经激励器的空气的内能、边界层射流的气体的动能以及从系统边界损耗的能量。因此，该系统的能量转化关系为

【参考文献】：
期刊论文
[1]Experimental study of an anti-icing method over an airfoil based on pulsed dielectric barrier discharge plasma[J]. Yongqiang TIAN,Zhengke ZHANG,Jinsheng CAI,Leilei YANG,Lei KANG.  Chinese Journal of Aeronautics. 2018(07)



本文编号：3484068