基于k T 因子化的双光子到pi/K对产生的twist-3修正

发布时间：2021-02-04 23:12

　　从上个世纪中期到现在,实验上已经测量了大量的双光子遍举过程（exclusive processes）的数据,进一步为微扰量子色动力学理论对双光子遍举过程的研究提供了更加详实和可靠的实验数据,所以吸引了许多理论物理学家和实验物理学家对双光子遍举过程的研究。在pQCD的因子化方案的理论框架中,此过程的散射振幅可以表达为可微扰计算的硬散射振幅TH和非微扰计算的强子波函数的卷积形式。这种因子化方案在高能区已被广泛应用,但是在实验所测量到的能区范围1GeV-4 GeV依然存在着争议。实验上测量到双光子到轻赝标介子（pseudoscalar meson）对的散射截面的实验数据,很明显要高于理论上领头阶所给出的预言值。对相关实验测量数据和理论计算的分析,我们认为末态介子twist-3分布振幅里的夸克所依赖的横向动量kT对散射过程的贡献不能被忽略。在本文中,我们利用kT因子化定理计算了π介子和K介子twist-2和twist-3分布振幅对γγ →π+π-,K+K-过程的散射截面以及截面的比值σ0（K+K-）/σ0。（π+π-）的贡献。通过末态介子里夸克携带的横向动量kT,能很好的消除了端点发散问题。但... 

【文章来源】：西南大学重庆市 211工程院校 教育部直属院校

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【学位级别】：硕士

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夸克

们分别叫做 π 介子和缪子。真正的汤川介子就是 π；它在大气常在原理到达地面之前就衰变掉。克模型态的巨大成功提出了一个问题:为什么强子要组成这样的离奇八重态有了深刻的理解，当时盖尔曼和茨威格各自独立地提更基本的组分所构成的，盖尔曼把它们称作夸克。夸克有三种八重态”图形:有电荷 2/3 和奇异数 0；d 夸克带有电荷-1/3 和 S=0，s 夸克带为-1.对于每个夸克（q）相应的有反夸克（q ），带相反的电荷图 1.1 夸克

对数slnT k ，必须对这些双对数项进行求和来确定所有阶的微扰展开图（a）和（b）具有双对数项，来自共线区域和软区域的重叠。（c）有软发散。这种区别的物理图像是；夸克方向相同的运动通过共线胶子交相互作用，也可以由软胶子交换发生相互作用，但是夸克反向运动只能是换发生相互作用。当 b→0 时，（a）（b）（c）（d）中通过软胶子交换用所产生的软发散会互相抵消掉。这是（a）（b）图最主要来自共线发散正，通过强子波函数吸收。（c）（d）会互相抵消红外发散，剩下的有限硬散射核吸收掉。当 b 在比较大的区间，出现双对数项，一定要用重求和。进行求和后，将出现一个因子，因子叫做 Sudakov 因子。 介子为例的dakov 因子的指数为21 2112 ( , , , ) (S( , , ) (1 , , )) ln i iiS x x b Q x b Q S x b Qb 里的 ln( / )QCDt t ，1 21T Max( x xQ, )b 。


本文编号：3019089