抛物势对非对称半指数量子阱中弱耦合极化子振动频率的影响

发布时间：2021-06-25 15:16

　　研究了x和y方向的非对称抛物受限势的受限长度lx和ly对GaAs非对称半指数量子阱中弱耦合极化子振动频率性质的影响.采用线性组合算符和两次幺正变换的方法导出了GaAs非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的振动频率随x和y方向的非对称抛物受限势的受限长度lx和ly和非对称半指数受限势的两个参数的变化关系.通过数值计算分析研究结果表明GaAs非对称半指数量子阱的振动频率是受限势参量U0的增函数,是参量σ的减函数.极化子的振动频率随x和y方向的非对称抛物受限势的受限长度lx和ly的减小而迅速增大,表现出奇特的量子尺寸限制效应. 

【文章来源】：内蒙古民族大学学报(自然科学版). 2020,35(05)

【文章页数】：4 页

【部分图文】：

非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的振动频率λ随x方向和y方向的受限长度lx和ly的变化关系

为了更好地展现该新结构中极化子振动频率的性质，以Ga As非对称半指数量子阱晶体为例作数值计算，采用实验参量是?ωLO=36.72 me V,m=0.0657 m0和α=0.068[10].图1表示当非对称半指数量子阱中在x和y方向的非对称抛物受限势的受限长度分别为确定值lx=5.17 nm和ly=2.59 nm时，弱耦合极化子的振动频率λ随非对称半指数量子阱的两个正参量σ和U0的变化关系曲线.图1清楚显示出当非对称半指数量子阱中在x和y方向存在非对称抛物受限势时量子阱生长方向的受限势对振动频率产生很大的影响.同时，图像还表明振动频率是参量σ的减函数和参量U0的增函数.这一结果与非对称半指数量子阱中x和y方向不存在抛物受限势时得到的结果相一致.这一重要性质仍然是由于量子阱生长方向的非对称半指数势对两个正参量σ和U0的依赖性质产生的.由方程（2）可以看出非对称半指数势随两个正参量σ和U0的依赖关系是参量σ的减函数而它是另一个参量U0的增函数.它导致非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的振动频率随参量σ的增加而减少，而随另一个参量U0的增加而增大.

【参考文献】：
期刊论文
[1]杂质对半指数量子阱中弱耦合束缚极化子基态结合能的影响[J]. 白瑞锋,付永洪,肖景林.  内蒙古民族大学学报(自然科学版). 2019(01)
[2]半指数量子阱中弱耦合极化子的基态能量的杂质效应[J]. 邱伟,孙勇,肖景林.  内蒙古民族大学学报(自然科学版). 2018(03)
[3]非对称半指数量子阱中极化子基态结合能[J]. 孙丙西,肖景林.  内蒙古民族大学学报(自然科学版). 2017(06)
[4]非对称半指数量子阱中极化子基态能量[J]. 肖景林.  内蒙古民族大学学报(自然科学版). 2017(01)



本文编号：3249441