基于Kriging代理模型的密切锥乘波体气动外形优化设计
【学位授予单位】:南京航空航天大学
【学位级别】:硕士
【学位授予年份】:2018
【分类号】:V221.3;V42
【图文】:
2 22 1( sin )1 2cpMp 波角。基平面 b 的流动由两个Prandtl-Meyer 膨胀波包围。基平数和物体形状。对于乘波体,bp 值的选取并不重要,根据Ru显然这个假设简化了本次分析)。的理论,推导了单位长度楔形的升阻力公式:cosc cL p l p l sinc c bD p l p l 角,c bl 、l 可通过三角函数关系求得。到升阻力系数如下:22( 1)cLPC M P tanD LC C
图 2.2 楔形乘波体示意图[24]导方法的优点是初始流场简单,可产生均匀气流,相同宽度下进气捕获面积大于到的乘波体,但其容积率、升阻比等比“锥导”乘波体差。 “锥导”乘波构型超声速的细长锥的流场已经可以比较精确的给出,这使得锥导乘波体的初步设计实情况下,圆锥流场在激波附近的流线不是严格平行于物面的,而是渐变转折,计工作,认为激波后流线平行于物面。实际上经过精确的数值计算可以知道这种离圆锥顶部一定距离后的空间区域是比较准确的,而且相较于高精度数值计算而设计效率,故这种假设适用于乘波体设计工作。形流场具有轴对称的性质和圆锥特性,故流场的气动特性不依赖于方位角 和半流场的控制方程得到了较大简化,成为只依赖于天顶角 的常微分方r-Maccoll流动控制方程应用四阶龙格库塔法来求解无粘锥形流场。制方程:
图 2.3 轴对称圆锥绕流[25]体步骤如下:流的各参数计算紧靠激波后的流动参数,并将得到的参数作用到理想气体的斜激波关系: 2 221112 22 12 22 21 1 12 1sin1 2tan 2 1 1tan 1 sin 2sin 2 1sin 1 sin 1pMpMV MV M M 激波前的各物理量,下标 2 表示紧靠激波后的各物理量。其角。在锥形流场中,激波角 与来流马赫数的关系:11
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本文编号:2776489
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