轴棱锥相位随机调制产生无衍射散斑的方法及应用初步研究
【图文】:
逦:xb逦'm?逡逑图1-1邋(a)无衍射贝塞尔光束强度分布;(b)强度分布曲线。逡逑理想情况下,无衍射贝塞尔光束的能量无限大,,充满整个空间且传播距离无穷逡逑远,但是在实际情况中是不可能产生的;由于实际光场能量总是有限且受光学器件逡逑有限孔径的限制,因此实际产生的无衍射贝塞尔光束在自由空间传播时,其光场的逡逑分布和形状只能在一定的传播距离内保持不变,被称为“近似无衍射贝塞尔光束”。逡逑为了在有限孔径条件下增加无衍射距离,Xie等W提出了梯度折射率轴棱锥逡逑(Axicononagradientindex-AXIGRIN)法,郑维涛等17G]提出了双轴棱锥法,?小川等逡逑[71】提出了线性径向梯度折射率透镜法,以上方法均有效的产生并得到了长距离的逡逑无衍射贝塞尔光束。逡逑无衍射贝塞尔光束除了具有无衍射特性和自加速特性[72]以外
本章首先介绍散斑基本原理和一阶统计特性,将其作为无衍射散斑的评价方逡逑法,然后对无衍射散斑产生的原理进行分析与物理解释。逡逑2.1逦散斑的基本原理与统计特性逡逑2.1.1散斑的产生逡逑从光学尺度上来看,当用相干光波照明粗糙物体表面时,粗糙表面可以看作是逡逑由随机分布的大量微小面元构成,每个面元对相干光波的反射或者散射作用又可逡逑以被看作新的次波源;不同的面元对入射光波所造成的附加相位差不同且是完全逡逑随机的。观测面上任意一点的光强分布是物体表面上不同面元的反射或散射的光逡逑波在观测点的干涉叠加,由于干涉相长和相消,所以整个观测面上就呈现出了明暗逡逑交替、随机分布的颗粒状斑纹图样,如图2-1所示。由相干光波照明粗糙物体产生逡逑散斑的直观过程如图2-2所示。逡逑
【学位授予单位】:山东大学
【学位级别】:硕士
【学位授予年份】:2019
【分类号】:O436.1
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本文编号:2599234
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